Новая Земля : экспедиция 1921— 1927 гг. под начальством Р. Л. Самойловича : сборник статей М. А. Виркетис, Н. Н. Гакен, Г. П. Горбунова, М. М. Ермолаева, Р. Л. Самойловича и В. В. Тимонова. – Москва : Научно-техническое управление В.С.Х.Н.К, 1929. - 361 с., [14] л. табл., карты : ил.

- 251 — или на основании (*) и (* где п ■ гд е п ■- h.. = fin рн / — п h' откуда волновое давление, двигавшее эти массы Е-. ~2 у * /?2 - n Л ІІ ' \ 2 - J g ‘J L\ P H I е {z? ( 22 ) а энергия, затраченная на перенос посторонних частиц 1 } і н л \ ^ .....„ , Г-Н п 11 ' 1 С, І Н 2 /if. (23) Следовательно, волна обладала „коэффициентом полезного действия" г0 Ді PH п І Н - (24) Чтобы иллюстрировать вышеизложенное, остановимся на небольшом числовом примере: пусть волна периода т = 8 sec. входит в клино образный залив, имеющий вначале ширину /0= 1000 т и глубину Н п = 100 т, постепенно уменьшающиеся до / = 1 0 0 т и Н — 10 т, причем волна вначале имела высоту А0= 4 и , а в конце h = 4 т. Тогда 7106 102\Ѵ \ Го4' 10-10 а 10* 10 = 0,67. (а) Если бы посторонних частиц не было, то волна сломалась бы гораздо раньше, а именно, принимая коэффициент крутизны из выражения (21) равным для нашего случая 0 = 0,1, получаем: (Ь) Н\ - 1 . = 2525 . 10 - . (і d Рассматривая случай клинообразного канала с вертикальными стенками, имеем Н = сІ\ в нашем случае / / = 0 , 1 / или из (Ь) ld = 370 т, при чем высота волны в момент деформации (с) /г. 3,5 т, а скорость вертикального тока: v d = 7 m/sec. Также легко найти величину волнового давления в сечении / = 1 0 0 , / / = 10. Е = 2т-£г . 16 10« Ю2\ 4 10*. 10 е (z)2— 26.000 kg in--,