Новая Земля : экспедиция 1921— 1927 гг. под начальством Р. Л. Самойловича : сборник статей М. А. Виркетис, Н. Н. Гакен, Г. П. Горбунова, М. М. Ермолаева, Р. Л. Самойловича и В. В. Тимонова. – Москва : Научно-техническое управление В.С.Х.Н.К, 1929. - 361 с., [14] л. табл., карты : ил.

— 250 — В случае круговых орбит 1 - 1 E — C^l Н 2 е ' gti . Скорость вертикального тока при разрушении волны v d = Y L m/sec. Глубина и ширина поля в момент разрушения волны ^ ■ / rf= c 4 . Наблюдая прибой у пологого берега, можно заметить, что только в случае очень малых по амплитуде волн частицы жидкости коле блются по прямым, параллельным дну, в то время как более значи тельные волны набегают на берег разрушаясь, при чем гребень их загибается по кругу, так что профиль их имеет форму, показанную на рисунке 1. Это показывает, что в случае равномерного убывания глубин частицы волн Рис. 1. обегают все же некоторые кривые, довольно близкие к кругам. Поэтому первым числовым приближением будет величина Е при трохоидальной волне. В предыдущих исследованиях в величине волнового давления мы всюду предполагали, что волна поглощается целиком, передавая всю свою кинетическую энергию массам наноса. Наоборот, рассматривая условия разрушения волн, мы совершенно не считались с действием включенных в них масс наноса. Предположим теперь, что в неко торый момент t = 0 волна имела размеры Н 0, /0, А,,, то-есть постоянная С2 была: Cl = h20l0M0K (*) Продвигаясь вперед, эта волна перешла в другую область поля, ши рины I и глубины Н, и должна была бы иметь высоту h, определяемую из (18) следующим образом: 1 _ 1 h = С., / - Н \ (**) в то время как наблюдаемая высота оказалась h '. Разложим нашу волну на две волны совершенно одинаковой длины и фазы с ампли тудами hn и ~ h ', из которых энергия одной пошла на сооб щение движения массам наноса, а другой—на поддерживание волнового движения; очевидно, что амплитуда поглощенной волны может быть выражена так: h 1 1 1 = ~2~ (С. / - 7 Н - Т - / 1 ■),