Новая Земля : экспедиция 1921— 1927 гг. под начальством Р. Л. Самойловича : сборник статей М. А. Виркетис, Н. Н. Гакен, Г. П. Горбунова, М. М. Ермолаева, Р. Л. Самойловича и В. В. Тимонова. – Москва : Научно-техническое управление В.С.Х.Н.К, 1929. - 361 с., [14] л. табл., карты : ил.

— 249 — Итак, прямое влияние глубины бассейна заключается в изменении волнового давления в силу изменения высоты волны, либо в силу разрушения волны данного периода на определенной глубине, то-есть вообще волновое давление падает, когда поток энергии направляется сверху вниз. Но, кроме того, изменение И влияет и косвенно на вели чину Е в данной точке. Действительно, если уравнение донной по верхности может быть представлено в форме то есть, когда она цилиндрична и образующие цилиндра, проведенные через особенные точки взаимно параллельных сечений, горизонтальны и, кроме того, касательная к донной поверхности в каждой точке линии сечения <с (у, г) = 0 с плоскостью z — О перпендикулярна спокойной поверхности жидкости, то в этом, и только в этом случае, волна дви жется параллельно самой себе, не изменяя своей ширины ѵ). Во всех же остальных случаях / изменяется по мере передвижения волны, и по тому волновое давление в некоторых ее точках будет падать. Легко видеть, что это падение давления будет иметь место в том случае, когда в какой-либо точке поля начальная глубина Н 0 упала до И 1 таким образом, что новая ширина волны /j связана со старой соотно шением : Рассечем наше волновое поле рядом плоскостей z = av Если каждый раз в сечении будет получаться двухмерное односвязное пространство, то можно сказать, что падение волнового давления в данной точке происходит в том случае, когда поток энергии направлен от этой точки к периферии поля. Ту же формулировку можно оставить и на случай сечения, образующего многосвязное двухмерное пространство, понимая, однако, в этом случае под периферией поля границы раз деляющих пространство контуров. Совершенно аналогично поведение волнового давления и в случае изменения /, в силу чисто геометрических причин, то-есть конфигу рации берегов. Все вышеизложенное можно резюмировать следующим образом. Волновое давление падает там, где поток энергии направлен либо сверху вниз, либо к периферии, причем падение величины Е в первом случае в \ п раз менее (если волна не разрушилась), чем во втором, при одинаковом /г-кратном расширении границ поля в соответственных направлениях. Итак, нами установлены следующие зависимости. Волновое давление в точке в (у, z ) = О, Е — С.. I Н - е (z)2. М То-есть длины по гребню.