Новая Земля : экспедиция 1921— 1927 гг. под начальством Р. Л. Самойловича : сборник статей М. А. Виркетис, Н. Н. Гакен, Г. П. Горбунова, М. М. Ермолаева, Р. Л. Самойловича и В. В. Тимонова. – Москва : Научно-техническое управление В.С.Х.Н.К, 1929. - 361 с., [14] л. табл., карты : ил.

— 252 — предполагая орбиты круговыми, получим для Е следующие значения: в нулевом слое Е0= 26 t/m 2, в придонном Ен ■— 5,4 t /m2 и среднее по сечению £ ^ = 1 3 , 5 tlm 2. Совершенно не затрагивая вопроса о волне с переменной длиною, то-есть общего случая, когда уравнение донной поверхности задано в форме ? (х, у , Z) = О, укажем лишь, что в этом случае волновое давление следует рассма тривать в форме: 2 h- е (z, у ) г, (25) или же вводить для Н некоторое среднее значение, вообще говоря? различное для различных форм донной поверхности. Следует отметить также, что в этом случае мы имеем собственно две волны, одну—распро страняющуюся вдоль оси X , а другую— в направлении ширины волн, иными словами, мгновенные эквикинетические поверхности будут не цилиндричны, почему в уравнении (25) вместо обычной е (z) введена функция е (г, у ). Остается еще рассмотреть механизм движения частиц наноса в жидкой среде, что мы и выполним в элементарной форме, вполне достаточной для наших целей, принимая, что сопротивление жидкости движению наноса пропорционально скорости этого движения. Тогда дифференциальные ур-ния движения будут d2x „ , dX dt - • /- -S', Aw, dt , m m dl Z Ж ' (P — q) — ks dZ dt '■ а их полный интеграл: * = 4 [ ' + - £ ( - hst Z = P - q lt+ m ks + vzom ks ( ’ (26) — z n где s 1 — поверхность, подставленная давлению E, s — нижняя поверх ность тела, q —его объем, т — масса, ѵ г— вертикальная скорость и z 0-— ордината в начальный момент. Совершенно очевидно, что траектории х I |. Эту асимп- наноса имеют асимптоту, так как существует предел пт ^ тоту мы можем определить посредством угла между нею и верти калью: , ! X tg 9 = Itm I—- ° / -> то : Z 1 (27 )