Новая Земля : экспедиция 1921— 1927 гг. под начальством Р. Л. Самойловича : сборник статей М. А. Виркетис, Н. Н. Гакен, Г. П. Горбунова, М. М. Ермолаева, Р. Л. Самойловича и В. В. Тимонова. – Москва : Научно-техническое управление В.С.Х.Н.К, 1929. - 361 с., [14] л. табл., карты : ил.

— 246 — ном счете в силу выражения (9) приведет к разысканию закона распределения скоростей частиц в вертикальном направлении. Для краткости мы не будем производить здесь этого известного исследо вания, а напомним лишь, что в случае бесконечно глубокого бассейна радиус круговой орбиты частицы определится в функции от глубины ее погружения следующим образом: Z г — 2 е ' > (11) где h — высота волны, к — длина ее, а г—глубина погружения частиц; следовательно, скорость ( 12) где "— период волны. Если же частицы описывают не круговые, а эллиптические орбиты, то мы можем заменить это выражение следующим: г \.= /г_" • е ( г ) , (13) где е ( z )—некоторая функция, зависящая от с, свойств волны и эксцен триситета эллипса, имея в виду, однако, что это некоторая средняя ско рость за время полного оборота частицы. Все это дает нам возмож ность написать величину волнового давления при поглощении волн в таком виде: Е = e ( z E (14) £. у. ь а полную энергию, как известно, в таком виде: Г = С,' h2lk\ (15) преобразуем это уравнение, подставив вместо к период и групповую скорость волн поля ѵ, к = ~ѵ к , 2 ТС'Х 2г7 “Г ,1 - ,, 2 -н tgh * к где а—поверхностное натяжение жидкости, а И —глубина бассейна. Разлагая в ряд гиперболический тангенс и пренебрегая высшими - і Н т.-х степенями отношения равно как и весьма малым членом - } , на ходим для случая волны на не слишком большой глубине: -J = V g i У, или k = x y g H , (16) что дает T ^ C . h ' H V H . (17)