Новая Земля : экспедиция 1921— 1927 гг. под начальством Р. Л. Самойловича : сборник статей М. А. Виркетис, Н. Н. Гакен, Г. П. Горбунова, М. М. Ермолаева, Р. Л. Самойловича и В. В. Тимонова. – Москва : Научно-техническое управление В.С.Х.Н.К, 1929. - 361 с., [14] л. табл., карты : ил.

— 247 — Очевидно, что постоянная С, в выражении (17) зависит от вида функ ции e(z), то-есть она различна для различных форм волн (так, напри- V \ мер, в случае циклоидальной волны С1 == но в силу того, что ■вид функции e(z) не зависит от ширины волнового поля /, а лишь от его глубины, с изменением / коэффициент С1 не меняется. На оборот, с изменением глубины изменяется и Съ а потому в дальнейших рассуждениях мы будем рассматривать волну в двух не слишком уда ленных друг от друга точках бассейна с непрерывно изменяющейся глубиной. Считая воду за идеальную жидкость, то-есть принимая, что при отсутствии масс наноса Г = const, находим следующий закон изменения высоты волны от изменения глубины и ширины волнового доля: _ 1 1 h = С., Г (18) 1 г где С2= Л0/0 а Н й 4 , а /z0, /0 и Н й — три характеристики поля в неко торый определенный момент. Подставляя h из (18) в (14), получим волновое давление в данной точке в виде: Е = С8Г ' н ~ 2 e ( z f . (19) Следует еще раз заметить, что это равенство справедливо для волн с довольно большим периодом, проходящих по неглубокому бассейну с непрерывной донной поверхностью. Для случая круговых орбит - 1 - 4г г Е = Са 1 1Н 2 е '• . Если стягивать границы волнового поля, то по мере уменьшения I и Н высота волны будет делаться все больше и больше, все значительнее будет становиться центробежная сила частиц, и, наконец, настанет такой момент, когда движущиеся молекулы разорвут поверхностную пленку, и волна разрушится. Освободившаяся при этом энергия движения частиц создает некоторый ток жидкости, направленный, как это пока зывает опыт, почти вертикально вниз. Приближенно мы можем определить величину его скорости Vd пользуясь следующими соображениями. Пусть высота волны до деформации h lt а после к2. Далее пред положим, что волна до и после деформации циклоидальна. В таком случае: энергия волны до деформации Т , = hi I Ѵ н , масса 3 Т о і М х = 4 - - - h i 1 ■