Новая Земля : экспедиция 1921— 1927 гг. под начальством Р. Л. Самойловича : сборник статей М. А. Виркетис, Н. Н. Гакен, Г. П. Горбунова, М. М. Ермолаева, Р. Л. Самойловича и В. В. Тимонова. – Москва : Научно-техническое управление В.С.Х.Н.К, 1929. - 361 с., [14] л. табл., карты : ил.

— 245 — Все эти рассуждения можно резюмировать следующим образом. При асимпотическом поглощении движения некоторой среды массами наноса они испытывают со стороны среды давление, численно равное плотности энергии и совпадающее по направлению с направлением распространения движения (в нашем случае с распространением экви- кинетической поверхности). Для рассматриваемого нами случая вели чина давления определяется так: * = # (9) As Заметим, что мы не приписывали частицам поступательной ско рости, а считали, что ею обладает эквикинетическая поверхность. Итак, нет необходимости предполагать существование поступа тельного движения какого-либо объема для того, чтобы пришли в дви жение частицы, включенные в него. Нужно только, чтобы перемеща лась форма объема. Следует строго разделять эти два случая, столь сходные на первый взгляд. Для пояснения их различия рассмотрим следующий пример. Если мы в наклонном канале вырежем некоторый объем и будем следить за всеми его изменениями по мере продвижения его частиц в направлении канала, то мы обнаружим изменения данного объема. Рассматривая такое движение, мы принуждены говорить о движении объема. Но может быть такой случай, что сам данный объем, т. е. данные точки жидкости не участвуют в поступательном движении по некоторому направлению L, а ту форму, которую этот объем имел в некоторый момент, последовательно принимают группы соседних частиц, при чем это движение происходит именно в этом преимуще ственном направлении L. Примером такого движения формы может служить распространение волн. Но выражение (9) действительно и для этого случая, следовательно, всякое тело, препятствующее распростра нению жидкой волны, испытывает с ее стороны давление, численно равное R. Назовем R в этом случае волновым давлением и условимся обозначать его символом Е. Исследуем выражение, определяющее Т в этом случае, рассматри вая механизм движения частиц в жидкой волне. Мы знаем, что частицы жидкой волны описывают некоторые замкнутые орбиты, которые на конечной глубине имеют форму эллип сов, а в случае бесконечно глубокого бассейна—окружностей, радиусы которых зависят, так же как и оси эллипсов в первом случае, от глу бины погружения частиц ниже свободной поверхности жидкости. Таким образом, в случае распространения в жидкости поверхностных волн эквикинетические поверхности существуют и непрерывно колеблются около поверхностей эквипотенциальных. Это позволяет нам прило жить выводы, сделанные нами выше, к случаю распространения в жидкости поверхностных волн, и узнать распределение давлений на массы наноса в случае поглощения ими волнового поля, что в конеч