Арыков, А А. Токовые системы геомагнитной бури : монография / А. А. Арыков ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Апатиты, 1999. - 74 с. : ил.; 26 см.

Bz - вертикальная компонента ММП; а , х, г| - постоянные величины. В работе Бертона и др. (Burton et al., 1975) найдено a= l/5 10'9m‘l. У других авторов экспериментально получаются близкие значения для величины a (Feldstein, 1992). Но величину этой константы нельзя получить в рамках теории, основанной на концепции кольцевого тока. 5. Наряду с наблюдаемым на фазе восстановления плавным (характерное время порядка 10 ч) изменением Dst, как правило, регистрируются также и быстрые изменения с характерным временем порядка 1 ч. Основным механизмом потерь энергичных частиц в области кольцевого тока считается перезарядка на нейтральных частицах экзосферы (Kister et аі., 1989; Williams, 1985; Kozyra, Nagy, 1991). Если это верно, то быстрые вариации Dst невозможно объяснить вариациями интенсивности частиц кольцевого тока. Точнее, быстрые нарастания абсолютной величины Dst могут быть связаны с инжекцией частиц, но столь же быстрые (за время порядка часа) уменьшения депрессии геомагнитного поля за счет потерь частиц кольцевого тока вследствие их высыпания и перезарядки представляются невозможными. Кроме того, в рамках концепции кольцевого тока остается непонятным, почему при повороте вертикальной компоненты ММП к югу отклик Dst следует практически немедленно, без временной задержки, а также почему характерное время релаксации депрессии во время бури слишком мало по сравнению с тем, что предсказывает теория кольцевого тока, и составляет всего лишь несколько часов. Вероятно, Чепмен и Ферраро могли бы создать иную теорию бури, если бы располагали современным экспериментальным материалом. Заметим, что проблемы с Dst-индексом как индикатором кольцевого тока возникали постоянно, но всякий раз, когда экспериментальные факты противоречили теории, теорию слегка подправляли или дополняли, не изменяя ее сути, либо пренебрегали экспериментальным материалом. Например, Акасофу и Чепмен для объяснения наблюдаемой асимметрии магнитного поля бури относительно Земли предложили вместо кольцевого тока комбинацию моделей полного кольцевого тока и частично-кольцевого тока, сосуществующих вместе (Akasofu, Chapman, 1964). Ранее в работе (Cummings, 1966) расчетным путем было показано, что низкоширотные наблюдения заставляют предположить наличие сильных продольных (вдоль геомагнитного поля) токов. В Dst-вариациях были обнаружены сезонные изменения, связанные с изменениями положения магнитосферного хвоста (Campbell, 1984), а также лунно-приливные вариации, имеющие ионосферное происхождение (Stening, 1990), чего не должно бы быть в изменениях индекса, являющегося индикатором кольцевого тока. Кроме работы Ю.П.Мальцева (1991) и последовавшей за нею серии работ (Maltsev, 1992; Arykov, Maltsev, 1993; Belova, Maltsev, 1994; Arykov et al., 1996; Maltsev et al., 1996 и др.) критика теории Чепмена и Ферраро содержится также в работах Кэмпбелла (Campbell, 1993, 1996). Суть возражений Кэмпбелла состоит в том, что, согласно результатам наблюдений, кольцевой ток не может представлять собой единого глобального направленного потока заряженных частиц, который плавно возрастает в главную фазу бури и плавно уменьшается 15