Вестник Кольского научного центра РАН. 2017, №2.

В. В. Ефремов, М. Н. Палатников, С. М. Маслобоева, В. А. Сандлер низкотемпературный. Здесь зависимость о(Т) не вполне следует закону Аррениуса, но при усреднении получаются значения около 0,58 эВ. Данные значения энтальпии активации характерны для примесной электропроводимости. С ростом температуры электропроводность монокристаллического образца претерпевает переход из области примесной электропроводимости в область собственной. Рис. 6. Температурные зависимости удельной проводимости конгруэнтного монокристалла LiNbO3 После расчета из годографов комплексного импеданса значения удельной статической проводимости объема монокристаллического образца LiNbO3 была построена зависимость о(Т) (рис. 7). При сравнивании температурных зависимостей удельной статической проводимости керамического и монокристаллического образцов LiNbO 3 (рис. 7) видно, что проводимость керамического LiNbO3 существенно выше монокристаллического во всей области исследованных температур. Кроме того, энтальпия активации носителей заряда для керамического LiNbO 3 существенно ниже (На = 0,88 эВ) в сравнении с монокристаллическим LiNbO3 (На = 1,24 эВ). Это может быть объяснено тем, что керамический LiNbO 3 является поликристаллом, обладающим огромным числом зерен и, соответственно, имеющим развитую систему межзеренных границ, которые, в свою очередь, являются не чем иным, как макроскопическим дефектом, т. е. он обладает гораздо большим числом дефектов (в частности, вакансий) в сравнении с монокристаллом LiNbO3. В ионных кристаллах ионная проводимость обусловливается возникновением свободных ионов вследствие возникновения дефектов кристаллической решетки. Таким образом, в случае ионной проводимости поликристаллический керамический образец будет иметь более высокую электропроводность в сравнении с более совершенным монокристаллическим LiNbO 3 . 46 http://www.kolasc.net.ru/russian/news/vestnik1.html