Вестник Кольского научного центра РАН. 2016, №4.

М. Н. Палатников, Н. В. Сидоров, О. В. Макарова параллелепипеда тщательно полировали. Спектры КРС регистрировали спектрометрами ДФС-24 и Ramanor U1000 при возбуждении линией 514.5 нм ионногоАг+-лазера ILA-120. Кристаллы облучались также у-квантами от источника Со60 на установке МРХ-у-20. Дозы облучения составляли ~ 103-10б рад. Мощность дозы составляла 47 рад/сек. Исследования спектров пропускания были проведены с помощью спектрофотометра СФ-26. Результаты и их обсуждение Авторами ранее были выполнены исследования спектров комбинационного рассеяния света (КРС) и детальный анализ структурных особенностей катионной подрешетки кристаллов ниобата лития различного химического состава (номинально чистых и легированных)[11-14]. Обосновано предположение о том, что в катионной подрешетке кристаллов с составом, отличным от стехиометрического, на основе собственных и примесных дефектов формируется упорядоченная подрешетка кластерных дефектов, которая дает свой колебательный спектр КРС в виде малоинтенсивных («лишних») линий, отличающийся от спектра фундаментальных колебаний (рис. 1). Показано, что такая подрешетка дефектов отсутствует в кристаллах стехиометрического состава [11-14].Установлено, что максимум в спектре КРС кристалла ниобата лития в области 100-120 см-1, соответствующий двухчастичным состояниям акустических фононов с суммарным волновым вектором, равным нулю, чувствителен к тонким особенностям структурного упорядочения катионной подрешетки. Изменение параметров этого максимума может осуществляться в случаях, когда можно эффективно изменять значение частот и ширин линий, соответствующих наиболее низкочастотным полносимметричным фундаментальным фононам, с изменениемтем самым ангармонического взаимодействияфундаментальных мод как друг с другом, так и с двухчастичными акустическими возбуждениями за счет резонанса Ферми. Такое воздействие на спектр можно осуществлять, в частности, путем изменения степени упорядочения структурных единиц в катионной подрешетке ниобата лития за счет варьирования дефектности кристалла, например путем изменения стехиометрии (величины R = Li/Nb) или легирования. Эффект воздействия примеси на колебательный спектр кристалла, очевидно, будет определяться видом примеси и способом ее вхождения в кристаллическую решетку. Ч ij • = н о Рис. 1. Фрагмент спектра КРС монокристалла ниобата лития конгруэнтного состава. «Лишние» линии помечены стрелками ВЕСТНИК Кольского научного центра РАН 4/2016(27) 101