Вестник Кольского научного центра РАН. 2015, №1.

Исследование теплового состояния многолетнемерзлых горных пород на объекте. с ОЯТ (на 20 лет процесса моделирования) при радиусе скважины 0.5 м. Хорошо видны локальные области разогрева вокруг ЧДХ. На рис. 10 представлена динамика распределения температуры вдоль оси Х , проходящей через центральный ЧДХ с ОЯТ (в легенде указан временной интервал мониторинга расчетной температуры - 4 года) для четырех значений радиуса скважины. 2ttb 284 282 ...........;............ ............ 276 274 272 270 -т-0 -в -4 —|—8 -в- 12 -*-16 -«-20 б) в) г) Рис. 10. Динамика распределения температуры вдоль оси Х, проходящей через центральный ЧДХ при вариации радиуса скважины: а) 0.5 м; б) 0.6 м; в) 0.7 м; г) 0.8 м (базовое значение коэффициента теплопроводности заполнителя) Некоторые результаты анализа обобщены в табл. 1. Приведены значения времени достижения максимальных размеров области оттаивания вдоль оси Х (минимальная толщина сохранившихся ММГП), радиуса оттаивания при вариации радиуса скважины захоронения ЧДХ и максимальной температуры в центральном ЧДХ (табл. 1). Как видно из данных табл. 1, увеличение радиуса скважины, заполненной материалом с достаточно низким коэффициентом теплопроводности, подтверждает тот факт, что при учете фазового перехода «вода - лед» отклик системы на вариацию термического сопротивления в целом нелинейный. Вместе с тем, четко прослеживается тенденция роста максимальной температуры в области центрального ЧДХ (см. позицию 3), что соответствует физике процесса. Однако при радиусе скважине 0.6 м имеет место нетривиальный тепловой эффект, связанный с образованием талой породы размером более 8 м вдоль оси Х . Другими словами, прогноз теплового состояния ММГП указывает, что при радиусе скважине 0.6 м между ВЕСТНИК Кольского научного центра РАН 1/2015(20) 13