Вестник Кольского научного центра РАН. 2013, №2.

J(x) = О . Это значит, что диффузионный перенос и перемешивание двухкомпонентной системы растворов при устойчивом растягивании внутренних границ не происходит либо снижается до минимума (см. далее). Очевидно, что этот случай распространяется на многослойную, т.е. состоящую из п прослоек систему. Блокирование диффузионного переноса ионов определяется влиянием локальных микротечений, поперечных линиям тока и оси растягивания границ, на свойства контактирующих растворов (см. рис. 2). Микротечения формируются в обеих окрестностях поверхности раздела /; и имеют масштаб, соизмеримый с толщиной 5 диффузионного слоя между прослойками слоистых структур ЗС (см. выше). Т.к. диффузия в режиме растягивания границы, по (11), подавляется микропотоками (массопереносом), направленными в область границы, то для контактирующих растворов, скорее всего, будут сохраняться их исходные свойства. Поэтому решение (11) позволяет сделать вывод, что до тех пор, пока на данном участке проходит растягивание границ по линии тока с нарастающей длиной его сечения /г, будет существовать и стационарный режим, поддерживающий устойчивый состав контактирующихрастворов сразных сторон границы ихраздела. При отмеченных граничных условиях формируются следующие эффекты: с одной стороны, сохраняется исходный состав смешивающихся жидкостей у границ контакта, с другой - формируется и сохраняется слоистая структура ЗС области река-море. Таким образом, при соблюдении формальных требований к логическим преобразованиям (метод от противоположного) и корректности аналитических выражений (9-14), для определенных условий получен теоретический вывод о формировании запирающих прослоек в пограничном слое, носящих гидродинамическую природу (см. 6 , 6 а, 9-11). Их влияние эквивалентно существованию блокирующего ионную диффузию эффекта вдоль всей растягиваемой поверхности раздела между растворами разного состава. Причем для тепловых потоков (соответственно механизму переноса тепла) за счет роста температурных градиентов на границах раздела, наблюдается интенсификация процессов переноса - эффект, противоположный ионному переносу. Вывод о наличии физического эффекта гидродинамической природы, с блокированием диффузии ионов, поддерживающего исходный состав растворов и смесей в прослойках - ламеллярную структуру в целом с учетом определений, сделанных в настоящей работе, формулируется в такой форме. При возникновении стационарного режима деформации внутренних поверхностей разделов растворов разного состава формируются градиентные микротечения со скоростями v =±Gx образующие двухстороннюю прослойку гидродинамического запирающего слоя, блокирующего поток ионов между растворами разных разбавлений, причем за счет роста температурных градиентов вдоль границ слоистой структуры такой слой приводит к усилению переноса потоков тепла в условиях размывании диффузионного слоя. Запирающий слой гидродинамической природы и связанные с его формированием эффекты: блокирование диффузии и одновременный рост интенсивности теплопереноса через границы- определяют общую устойчивость многослойных структур в ЗС. 5. Масштабы и размер запирающего слоя Учитывая преобразования в системе (11) при использовании интеграла Френеля, перейдем в (13) к размерным переменным, по которым можно, при их соответствующих преобразованиях, получить аналитическое выражение для распределения концентраций с в окрестностях границы внутреннего раздела контактирующих растворов: где Ф - символ, используемый для обозначения интеграла Френеля (обозначения см. 7-11). Используя метод размерностей и смысловое содержание аргументов (15), можно прийти к заключению, что характерная толщина запирающего гидродинамического слоя будет пропорциональна размерам диффузионного слоя, близкого к реальному размеру границ: численно логике полученного выше решения в задаче переноса ионов по (11) и уравнениям (4-6), описывающим изменения параметров для области у границы раздела. При этом по решению (9-11) в пакете, составленном прослойками растворов, будут отсутствовать разрывы поверхностей, разделяющих отдельные слои по оси растягивания: от области начального контакта до любой из точек на контурах /;. (15) 5 = л/2 DIG равно или близко к размерам гидродинамической прослойки. В целом это соответствует 47