Вестник Кольского научного центра РАН. 2010, №2.

Данные нейтронных мониторов исправляются на барометрический эффект методом двух длин поглощения: Xg=140 г/см2 для нейтронов, образованных галактическими и X=100 г/см2 солнечными космическими лучами [5]. Длиной поглощения X (величина обратная барометрическому коэффициенту X= 1/р) называется пробег в атмосфере, на котором поток частиц уменьшается в е раз. В силу особенностей метода регистрации вторичных нейтронов КЛ, нейтронный монитор имеет специфическую диаграмму направленности (рис. 1). При увеличении зенитного угла вместе с ослаблением потока частиц из-за поглощения, растет телесный угол приема прибора. Максимум диаграммы направленности достигается для ГКЛ при 0=20°, а для СКЛ - 18 °. На рис. 1, а пунктиром показана медиана угловой диаграммы направленности по зенитному углу для СКЛ. Как видно из рис. 1а, основной вклад в счет нейтронного монитора дают частицы, приходящие под зенитными углами от 5° до 45°. Для корректного учета вклада в счет нейтронного монитора наклонно падающих частиц угловая диаграмма НМ (рис. 1, б) была разделена на 8 равных секторов. Светлыми кружками отмечены центры распределения направлений падающих на нейтронный монитор частиц в пределах данного сектора. Эти точки соответствуют медиане распределения по вертикальному углу (пунктир на рис. 1, а) и середине угловой ширины сектора. Рис. 1. Диаграмма направленности нейтронного монитора, а- в зависимости от зенитного угла, пунктир- медианараспределения; б-полная угловая диаграмма направленности, точками обозначены направления выпуска пробных частиц прирасчете асимптотических направлений: в- схема выпуска пробных частиц на границе атмосферы над станцией НМ и асимптотических направлений на магнитопаузе Расчет асимптотических направлений прихода проводился с использованием магнитосферной модели Цыганенко 2002 [6] и шагом по жесткости 0.001 ГВ путем интегрирования уравнения движения пробной частицы с отрицательным зарядом и массой протона. Частицы выпускались вверх с высоты 20 км над данной станцией (20 км - средняя высота образования вторичных нейтронов, которые дают вклад в счет нейтронного монитора ). Интегрирование уравнений движения проводилось методом Рунге-Кутта порядка 4-5. При расчете асимптотических конусов приема НМ вычислялись асимптотические направления для пробных частиц, выпущенных вверх из направлений, обозначенных светлыми кружками на рис. 1, б. Схема стартующих на границе атмосферы пробных частиц и достигших магнитопаузы (граница магнитосферы) показана на рис. 1, в. В дальнейшем, всем частицам, падающим на НМ из направлений внутри данного сектора, приписывалось одно асимптотическое направление, рассчитанное для частицы, стартующей из центральной точки сектора. 7