Вестник Кольского научного центра РАН. 2010, №2.

t, мкс М ножественность, номер Рис. 2. а) - результат аппроксимации по (4) разности распределений ”при ШАЛ”и контрольного ВИМИ. Черная линия - разность G(t) и GC(t), синяя - аппроксимирующая функция в виде суммы двух экспонент, красная и лиловая линии - слагаемые суммы. Число импульсов дано среднее за 100 дней. б) - зависимость характеристических времен тот номера множественности; красным цветом показаны значения т, найденные в работе [3], синим - с условием присутствия импульса ШАЛ В работе [3] используются те же самые критерии отбора событий М, что 1) и 2), а условие 3) - введено только здесь. В [3] найдены оптимальные значения величин для поиска событий множественности: Т0 = 500 и Xpau = 5000 мкс. Такие же значения использованы в этой работе. В процессе обработки данных [3] были построены ВИМИ для событий фиксированной множественности М до значений М = 30. Вид этих "частных" ВИМИ подобен приведенному на рис. 2а; аппроксимация их достигается также суммой двух экспонент. При этом существенное значение имеет первое слагаемое с коротким характеристическим временем т, характеризующим плотность и энергию адронов, падающих на НМ. Полезно сравнить (рис. 2б) зависимость т от М, найденную в [3] (назовем ее "общей"), с аналогичной для множественностей, отбираемых по условиям 1)-3). Как видим, значения т "общей" (красная линия) и только "при ШАЛ", (синяя линия) на рис. 2б имеют близкие значения при М > 10. При этом величина т "при ШАЛ" изменяется мало на всем диапазоне М = 5-30 и не превосходит 40 мкс. Вид зависимости "общей" т объясняется в [3]: малые кратности (М < 1 0 ) образуются от локальных атмосферных ливней (размер их ~1 м) с малым числом частиц высоких энергий. Попадание таких частиц в НМ разрознено и довольно редко; такая частица, попав в НМ, производит вторичные нейтроны в свинце, которым для замедления необходимо дополнительное время. Множественности М > 10 происходят от интенсивных и обширных локальных ливней (размер 3-5 м и более), накрывающих весь НМ. В [3] удалось разделить составляющие сумму экспоненты. Было найдено, что в событиях М > 1 0 на начальной фазе (ВИМИ по первым (М - 7) импульсам) присутствует только одна экспоненциальная зависимость с малым характеристическим временем т = 40-25 мкс, тогда как ВИМИ по последним 7 импульсам дает экспоненту с т > 230 мкс. Пример такого разделения показан на рис. 3. На всем массиве событий множественности М = 20 построены три вида ВИМИ: толь ко первым 10 интервалам, только по 7 последним и по всем интервалам. На примере событий М = 20 показано временное разделение компонентов, составляющих эти события. Распределение импульсов с коротким временем т 1существует на "основной" части события [3], распределение с большим т2 существует на "релаксационной" части. Поскольку релаксация НМ после воздействия локального ливня малоинформативна [3], характеристикой событий является малое т 1. На рис. 2б приведены значения как раз малого характеристического времени для М = 5-30. Сравнение зависимостей на рис. 2б показывает, что множественности М > 10 происходят от локальных адронных атмосферных ливней, подобных адронной компоненте ШАЛ по плотности и энергетическому составу. 69