Вестник Кольского научного центра РАН. 2010, №2.

соответствующие исходным процессам N1 и N2. Это очень важное свойство распределения Пуассона. Поскольку на рис. 1а ВИМИ показано в полулогарифмическом масштабе, экспоненциальная зависимость отображается в виде линии. Как видим, реальные ВИМИ отклоняются от линейной зависимости. Нелинейная в выбранном масштабе форма ВИМИ указывает, что исследуемый процесс является сложной суммой пуассоновских процессов; и при выполнении аппроксимации решение это касается всех представленных ВИМИ в этой работе. Сравнение величин An и FEAS показывает, что далеко не на каждый ШАЛ отзывается НМ. Прямой подсчет доли эффективных ШАЛ (которые сопровождались хотя бы одним импульсов в НМ) к их общему числу дает величину ~0.08. Объясняется это тем, что "Ковер" регистрирует электронно­ фотонную компоненту ШАЛ, а НМ чувствителен только к адронной его части, размеры которой значительно меньше [7]. Расстояние от центра "Ковра" до НМ составляет ~20 м, поэтому не всякий зарегистрированный ШАЛ накрывает своим ядром сразу два прибора. Не следует упускать из виду и невысокую эффективность регистрации адронов НМ: она составляет ~0.3 [8]. Исходя из того факта, что потоки КЛ и ШАЛ в нашем случае независимы, а вероятность их регистрации на НМ различна, можно принять, что имеем сложную сумму пуассоновских процессов. Контрольное распределение ВИМИ построено только на фоновом потоке КЛ, тогда как ВИМИ "при ШАЛ" есть сумма потоков КЛ и собственно ШАЛ (ведь на время действия ШАЛ фоновый поток КЛ не прекращается). Тогда можно записать: G(t) = G e a s (t) + G c (t) (3) где G(t) - функция, описывающая ВИМИ, построенное "при ШАЛ", GEAS(t) - функция для ВИМИ собственно от ШАЛ, GC(t) - контрольное ВИМИ. Видим, что ВИМИ, построенное "при ШАЛ" составляется из суммы двух функций, описывающих чисто ШАЛ и контрольное ВИМИ. Из (3) можно получить распределение GEAS(t) как разность между G(t) и GC(t). На рис. 1б показан пример аппроксимации контрольного ВИМИ суммой двух экспонент (пунктирная кривая). Сами экспоненциальные функции, входящие в сумму, приведены пунктирными линиями и отмечены цифрами 1 и 2. Экспонента 2 имеет очень большое значение т, близкое к такому значению среднего фонового потока, а для экспоненты 1 т = 120 мкс, что весьма близко к величине времени жизни "мгновенных" нейтронов в НМ. Подробнее об этом рассказано в [1-3]. Совпадение слагаемых аппроксимирующей функции контрольного "окна" с прежними результатами служит дополнительным подтверждением корректности этих результатов. На рис. 1а приводится эта разность между G(t) и GC(t), а ее аппроксимация суммой двух экспонент - на рис. 2а. Наблюдается существенное отклонение зависимости от линейной формы, что однозначно указывает на сложную сумму пуассоновских процессов, участвующих в процессе, обусловленном собственно ШАЛ. G e a s ( t ) = A ■ e x P ( - t / T 3 ) + B ■ e x P ( - t / T 4 ) (4) Численные значения характеристических времен т3 = 45 и т4 = 230 мкс. При этом величина т3 близка к временным интервалам в событиях множественности М > 12 [3]. Поскольку в данной работе производился отбор не событий фиксированной множественности М, а любых событий на интервале 1000 мкс после ШАЛ, в ВИМИ внесли вклад различные М. Отметим, что величина т4 малоинформативна: во-первых, она по сути является временем релаксации НМ на воздействие ШАЛ, во-вторых, ее значение по порядку величины равно Tw (времени сбора импульсов). В этом случае длительность "окна" будет оказывать заметные искажения на процессы измерения с характеристическими временами не намного меньшими ее самой. А вот т3 имеет столь малую величину, что влияние Twна нее мало. Также т3несет информацию о самом ШАЛ: о его плотности и времени действия. События множественности на НМ и ШАЛ В работе [3] подробно исследуются события множественности на НМ. Здесь рассматриваются только множественности, связанные с ШАЛ. Напомним, событие множественности М - это регистрация М нейтронов, за короткое время появившихся в НМ. Задан следующий алгоритм поиска и отбора множественности: 1) перед событием множественности должен быть интервал времени длительностью не менее Tpau, в течение которого нет импульсов НМ; 2) интервалы между следующими друг за другом импульсами НМ не должны превышать величину Т0. Общая длительность пачки импульсов зависит от номера множественности; 3) непременно во время события М должен быть зарегистрирован импульс от ШАЛ. 68