Вестник Кольского научного центра РАН. 2010, №2.

основном свинец, окружающий счетчики, в случае БНМ эти нейтроны возникают в окружающих материалах, прежде всего в стенах и крыше здания. Ввиду того, что разница значений т1и т2в БНМ составляет целый порядок, при отборе событий множественности были реализованы два варианта, отличающиеся значением Т0: выбрано 500 и 5000 мкс. Первое значение Т0много меньше т2 , и события множественности будут сформированы в основном только процессом Рр1, импульсов от Рр2 в них попадет мало. При Т0 = 5000 мкс в образовании событий М одинаково войдут Рр1 и Рр2. Значение Траи было взято одно, равное 25 мс. Такое значение удовлетворяет тем же условиям, принятым в п.2.1 при поиске множественностей: Tpau >> (Ti и Т 2 ) и Tpau< Т 3 . vlKt Множественность М Рис .9. а) - распределение ВИМИ для БНМ и его аппроксимация суммой трех экспонент, на врезке - это же распределение при более грубой шкале; б) - спектр множественностей для двух значений Т0 - 500 мкс (синий), 5000 мкс (черный) и степенная зависимость с показателем -2.2 (красный пунктир). Спектр составлен на массиве всех данных - более 400 суток На рис. 9б показаны спектры множественности, найденные при указанных двух значениях Т0. По форме зависимости, и по абсолютному значению эти спектры очень близки при значении М > 4. Это очень важный результат. Значение Т0 увеличивается в 10 раз, а число событий при М > 4 вырастает менее чем в 2 раза. И только число событий М = 2 и 3 для этих значений Т0 существенно различно. Спектр имеет степенную форму для М > 4 с показателем -2.2, что отличается от показателя спектра для НМ (равен -3.8). Загиб спектра вверх при малых М легко объяснить. Подставив средние значения скорости счета и длительности события М = 2 для БНМ в выражения (8), получим вероятность того, что фоновые импульсы случайно образуют событие М. А умножив вероятность на общее число импульсов за время наблюдения, получим число таких событий. Оно составит порядка 104. Как можем видеть на рис.9б, расхождение аппроксимированной линии и измеренного спектра (для Т0 = 500 мкс) как раз составляет ~104. Только для М > 4 число случайно образованных событий множественности из фоновых импульсов становится много меньше числа истинных. Построены средние ЗМИ для бессвинцового НМ, приведенные на рис.10а. Хорошо заметно подобие форм зависимостей этих ЗМИ с теми, что показаны на рис. 5 для станций НМ. Точно так же, как на рис. 5, около графиков ЗМИ для М = 10 и 15 воспроизведена зависимость М = 5 (но только 4 последних интервала). В бессвинцовом НМ наблюдаем то же разделение событий множественности на "основную" часть и "релаксационную", только для БНМ граничным значением является М = 5. В основной части межимпульсные интервалы мало меняются так же, как и в ЗМИ для НМ (см. рис. 5). Более того, абсолютные значения в области минимальных значений довольно близки (40-60 мкс). На рис.10б на одном графике приведены ЗМИ для НМ и БНМ. После 10-го интервала ЗМИ для Апатит начинает резко возрастать, однако, до этого значения межимпульсных интервалов для стандартного НМ и БНМ весьма близки. Это тем более поразительно, что в "релаксационных" частях значения интервалов для НМ и БНМ отличаются намного. Но это становится понятным, если вспомнить природу происхождения множественностей на НМ. В п.2 было показано, что события M > 7 на НМ происходят от локальных атмосферных ливней и ШАЛ. Видимо, такие ливни (точнее, менее энергичная часть этих же ливней) производит множественности и на БНМ, что и дает примерно одинаковые интервалы. По окончании ливня нейтроны, возникшие внутри НМ быстро поглощаются, 63