Вестник Кольского научного центра РАН. 2010, №2.

указанных значений М имеют вид, аналогичный рис.1 с тем отличием, что они весьма точно аппроксимируются функцией, представляющей собой сумму двух экспонент: G 1( t ) = A 4 exp (- t/x4) + A 5 exp (- t/x5) (10) ВИМИ по всем событиям любых значений М четко показывает наличие в распределении двух экспоненциальных функций (рис. 8а, темно-синяя линия). В то же время построение ВИМИ только на импульсах определенной части множественности достаточно близко к простому экспоненциальному распределению (красная и голубая линии на рис.8а). При этом, как следует из представленных распределений ВИМИ, даже среди последних 6 импульсов множественности коротких интервалов больше, чем длинных (красная линия), однако, вид этого ВИМИ достаточно близок к линейной зависимости (лишь небольшое превышение на коротких интервалах), что и указывает на простое экспоненциальное распределение. Причем при значениях интервалов больше 150-200 мкс это ВИМИ совпадает с распределением, построенным по всем событиям. ВИМИ для первых 6 импульсов: тоже показывает простую экспоненциальную зависимость на временных интервалах, где сосредоточено основное количество импульсов. Интервалов, больших 200 мкс, практически нет. Этим подтверждено обнаруженное выше в событиях множественности М > 7 наличие двух разных популяций частиц (импульсов), характеризующихся собственными параметрами распределения. Таким образом, есть основания считать, что два распределения (с характерными временами т4 и т5) в событиях М достаточно четко разделяются по времени существования в течение событий. А именно: в основной фазе каждого события М действует закон Пуассона с параметром, близким к т4, а в "релаксационной" части события имеются распределение с параметром т5. Рис. 8. а) Распределение ВИМИ, построенное по всем событиям множественности М = 15. Темно­ синяя линия - экспериментальные данные, оранжевая - аппроксимация выражением (10). Пунктиром показаны экспоненциальные функции F4(t)~exp(-t/r4) и F5(t)~exp(-t/x5). Приводятся также: красная линия - ВИМИ для последних 6 импульсов, голубая - ВИМИ для первых 6 импульсов, зеленым показана экспоненциальная функция с т0, аппроксимирующая значимый участок этого ВИМИ. Для М = 15 значения т4 = 39 мкс, т5 = 240 мкс. По оси У - относительная частота появления таких интервалов. б) Значение т4 в зависимости от номера множественности для М = 2...33 (показано синим цветом, правая шкала); на этом же графике приводится среднее значение полной длительности событий М: красная линия, левая шкала. Черным цветом показана аппроксимирующая функция (11). Данные станции Баксан Зависимость средней длительности событий Tf от М хорошо описывается функцией вида: Tf (M) = 300 -V0.95 M (11) Зависимость (11) приводится на рис. 8б черной линией. Используя данные Т^М) и ЗМИ для больших значений М, получим оценку времени существования адронного ливня TS, создающего множественность М (без учета времени релаксации). Для этого необходимо из вычисленной величины Tf(M) вычесть время релаксации НМ. Для М ~ 30 TS = 700-800 мкс. Эта величина намного меньше, чем, например, в работе [8], но этому есть объяснение: нами исследуются ливни достаточно энергичных адронов (от десятков МэВ и более), тогда как там речь идет о тепловых нейтронах. 61