Вестник Кольского научного центра РАН. 2010, №2.

множественности, имеющие плоское распределение и более короткие межимпульсные интервалы. Это указывает на многочисленность адронов в этих ливнях, однако, эти адроны мало производят вторичных нейтронов и просто регистрируются в НМ, создавая событие М своим числом. В виду многочисленности частиц интервалы между импульсами в М малы. Относительно малочисленные ливни с редкими, но энергичными адронами дают много вторичных нейтронов. При этом событие М формируется как сумма адронов ливня и порожденных ими вторичных ("мгновенных" и "испарительных") нейтронов внутри НМ. Этот вывод подтверждается анализом распределений по каналам (рис. 4а). События, начинающиеся с большого интервала (>150), довольно узки (^ =0.5-0.3). Тогда как у событий, начинающихся коротким интервалом (<50), распределение быстро (уже при М = 12) приближается к плоскому виду (^ ~ 0). О 10 20 о 10 20 Номер импульса в последовательности Номер импульса в последовательности Рис. 7. а) значения средних интервалов между импульсами для М = 20. Черная линия - усреднение по всему массиву событий; красная линия - по условию отбора, чтобы третий межимпульсный интервал в событиях М = 20 был больше 100 мкс, салатным цветом - отбор по условию, чтобы предпоследний интервал был больше 100 мкс; б) аналогично, но оба условия - меньше 30 мк Здесь уместно сказать несколько слов о влиянии значения Т0на процесс отбора событий. Как видно из рис. 5, несмотря на то, что среднее значение межимпульсных интервалов в "основной" части множественности менее 50 мкс, в событиях М присутствуют интервалы вплоть до предельного значения Т0 (рис. 4б, 7) в любом месте от 1 до М. При уменьшении Т0 от 500 мкс до 300 мкс произойдет не только уменьшение числа самих событий множественности М, но и переход в их в разряд событий меньшей множественности. Например, если данное событие М = 20 имеет третий интервал больше 300 мкс, то при установления нового значения Т0 = 300 мкс такое событие перейдет в разряд М = 3, о оставшаяся часть просто пропустится - не выполнилось условие 1). При уменьшении Т0резко падает число событий больших (М > 7) множественностей. Таким образом, Т0не должно быть меньше, чем т2; в то же время увеличение Т0 до 1000 мкс приводит только к увеличению "хвоста". На этом основании сделан вывод, что 500 мкс является оптимальным значением. Спектр множественности Можно, подсчитав все события разных значений множественности М, построить спектр: количество событий множественности в зависимости от ее номера. Спектр приведен на рис.бб для обеих станций. Для Баксана он показан как оригинальный спектр (синяя линия), так и приведенный к уровню моря (салатная). Спектральная зависимость удовлетворительно описывается функцией F(M) = A-M"y. Полученное значение показателя степени у = 3.8 близко к значению, определенному в работе [7] для множественностей больше 20. Видно, что спектр множественностей для Баксана указанной функцией описывается несколько лучше, чем такой же для Баренцбурга, у которого наблюдается после М = 15 более крутой завал по сравнению с зависимостью F(M). Приведение спектра Баксана к барометрическому уровню моря выполнялось по полученным ниже в этой работе барометрическим коэффициентам для каждого значения множественности. Распределение временных интервалов в событиях множественности Производя отбор событий, можно построить распределение ВИМИ на основе только событий одной множественности М. Вплоть до значений М = 33 на использованном массиве данных число импульсов составляет не менее 1.5-105 для самой большой (и малочисленной) множественности, т.е. статистически весьма достоверно). Эти распределения - пример показан на рис.8а - для любых 60