Вестник Кольского научного центра РАН. 2010, №2.

На этом же рисунке приводятся значения Ъ, вычисленные для событий М, отобранных по некоторому условию. Красные кружки - отбор производился по условию, что первый интервал в событии М меньше 50 мкс, черные квадратики - что первый интервал больше 150 мкс. Наблюдается следующее: события М, которые начинаются с большого интервала (>150 мкс), имеют значение параметра Ъ , медленно изменяющееся на всем интервале значений М от 0.5 до 0.2. В то же время события М, начинающиеся коротким интервалом, показывают быстрое падение параметра Ъ. Для них после М = 12 параметр Ъ- 0, что соответствует плоскому распределению импульсов по каналам. Небольшие отрицательные значения лежат в пределах ошибок. Для уяснения того, что именно и как используется при отборе, на рис.4б показан фрагмент файла, содержащего все записи событий М = 6. Чтобы вычислить величину, показанную на рис.4а как ломаная линия, для М = 6, используются записи b), c), j), m), т.е., те, которые начались с канала N = 3. Именно, из всего массива таких записей, начинающихся с N = 3, определяется значение Ъ(для значения М = 6). По дополнительному условию "первый интервал меньше 50” выберутся записи j) и m), а из всех подобных событий определяется соответствующее значение Ъ (красная точка для М = 6); по условию "первый интервал больше 150" выберется запись с) и т.д. До значений М = 15 таких событий достаточно, чтобы погрешность составляла не более 20-30%. Выбор и обработка записей событий множественности по значениям других интервалов (2, 3 и т.д.) ничего существенного не дает, эти распределения остаются весьма близкими к среднему. Из чего следует вывод, что начало события М в самом деле значимо и характеризует его в целом. Из величины Ъможно получить линейные размеры локальных ливней, производящих события М. Для М ~ 10 диаметр ливня составляет 3 счетчика (1-1.2 м), для М ~ 30 диаметр составляет не менее линейного размера НМ - 2.5 м. Максимальную оценку поперечного размера локального адронного каскада можно получить из общей протяженности трех секций (модулей) нейтронного монитора в Баренцбурге (20м), которые часто регистрируют события множественности всеми тремя модулями. Значения интервалов внутри множественности Величины средних значений межимпульсных интервалов (ЗМИ) внутри М содержат важную информацию о процессах, приводящих к событию М. Необходимо найти среднее значение временного интервала между 1 и 2, затем между 2 и 3 импульсами и т.д., используя все события фиксированной множественности М. На рис. 5 показан результат для Баксана и Баренцбурга. Рядом с линиями, соответствующими М=12 и 20 воспроизведена линия для М=7, сдвинутая по оси ОХ так, чтобы их концы совпадали. Весьма близкое совпадение правых частей графиков для М = 12 и 20 с зависимостью для М=7 означает, что вне зависимости от номера множественности М (М > 7) средние ЗМИ на последних 6-7 импульсами одни и те же. Можно говорить, что последние 7 импульсов при любом М обусловлены каким- то одним физическим процессом, завершающим процесс множественности. Этот вывод подтверждается результатами, приведенными на рис.6, где для наглядности зависимость ЗМИ одинаковых множественностей М у Баксана и Баренцбурга приведена на одном графике. ЗМИ для М = 7 у этих станций совпадают, а для множественностей 12 и 20 интервалы для последних 6-7 импульсов близки по значению. Тогда как интервалы между начальными импульсами множественности М = 1 2 и особенно М = 20 у Баксана и Баренцбурга существенно различаются. Наиболее просто это можно объяснить релаксацией НМ после воздействия - рассеянием и поглощением оставшихся после воздействия нейтронов. Время релаксации составляет 700-750 мкс. Номер импульса в последовательности Номер импульса в последовательности Рис. 5. Среднее значение интервалов между соседними импульсами в событиях М = 7 (красная линия), М = 12 (синяя линия) и М = 20 (черная линия). Для наглядности зависимость для М = 7 воспроизведена около М = 12 и 20 со сдвигом: а) для Баксана; б) для Баренцбурга 58