Вестник Кольского научного центра РАН. 2010, №2.

аналогичное распределение импульсов для Баренцбурга (рис. 2б). Здесь нагляднее выступает факт локальности ливней, поскольку тройки счетчиков не перекрываются, и не имея контакта между собой, они оказываются независимыми. Рис. 2. Относительная частота появления импульсов в счетчиках (каналах) для Баксана (а) и Баренцбурга (б), если первый импульс в событии множественности Мпоявился в канале N. Гистограммой представлено М = 7, N = 4. По оси ОХ - номер канала, по ОУ - относительная частота импульсов в канале. Кружочками дано аналогичное распределение для М = 20. Общее число событий данной множественности M = 7равно 1.1106для Баксана и 4105для Баренцбурга, погрешность составляет менее 0.1% и не указана Отметим, что рождающиеся в процессах 1 и 2 нейтроны имеют энергию в среднем десятки МэВ. В то же время нейтрону, появившемуся в процессе 1 или 2 в свинце около счетчика № 4, чтобы попасть в счетчик № 1, необходимо пройти трижды по 20 см свинца и 5 см полиэтилена (см. конструкцию НМ в [2]). Монте-Карло моделирование с помощью пакета GEANT 4 показывает, что нейтрон с энергией 100 МэВ теряет практически всю энергию, пройдя слой 5 см полиэтилена и 5 см свинца; а для того, чтобы попасть в соседний счетчик, ему надо пройти 20 см свинца и 5 см полиэтилена. Из этого следует, что нейтроны, рожденные локальным ливнем в свинце, далее, чем в соседний счетчик, не могут проникнуть. Результат другого моделирования показан на рис.3. Моделировался отклик НМ на падающий моноэнергичный поток нейтронов с энергией 300 МэВ. Задавалось случайное распределение угла и места падения нейтрона на НМ, но в пределах свинцовых колец, содержащих счетчик № 4. Как видим, уже для множественности М = 3 все импульсы, создающее ее, исходят от счетчика N = 4. С увеличением множественности ширина распределения по каналам для локальных ливней в свинце быстро убывает, приближаясь к виду 5-функции. Аналогичный результат получен и для энергии частицы 3 ГэВ. Максимальное полученное значение М = 6, распределение по каналам представляет 5-функцию для М > 3. Представленная картина существенно отличается от того, что измерено (рис. 2), из которого следует, что распределение уширяется при увеличении М. Следовательно, появление в событии какой-либо множественности импульсов в различных каналах N1 и N2 (так, что |N1-N2| > 2) указывает, что эти импульсы возникли не от одного и того же первичного нуклона, вызвавшего локальный ливень в свинце. Другими словами, присутствие в событиях множественности импульсов от различных счетчиков N1 и N2 указывает на происхождение события М от внешнего источника - локального ливня в атмосфере. Поскольку у нас имеется небольшой дискретный набор значений (6 каналов), введем как меру ширины распределения импульсов по каналам следующую величину: 2 = 2 • A N ~ ( A N-1 + A N +1) 2 • a n , (9) где A n - значение относительной частоты появления импульсов по каналу N. Другими словами, выражение (9) есть отношение разности значений центрального канала и среднего значения двух соседних каналов к центральному. При этом уменьшение величины 2, означает уширение распределения; 2, = 1 соответствует 5-функции, 2, = 0 - плоское распределение. 56