Вестник Кольского научного центра РАН. 2010, №2.

этими импульсами соответствовал бы его величине т01. Отсюда следует, что T1avдолжно составлять не менее т01. То же самое справедливо и для процессов Рр02 и Рр2. Используя (4) и (5), можем также вычислить фоновую долю (долю процесса Рр3) импульсов в Рр1 и Рр2. Она составит: Здесь Np1Pp3 и Np2Pp3 число импульсов от фонового процесса Рр3, которые попали в процесс Рр1 и Рр2 соответственно. Численное значение Np1Pp3 = 5800 имп, а Np2Pp3= 60600 имп. Значение Np1Pp3 по сравнению с N1 менее 1 %, значение Np2Pp3 - около 3 %. Полагаем, что таким вкладом фона в процессы Рр1 и Рр2 можно пренебречь. Резюме по разделу 1 1. На большом массиве данных (200 суток и более, 109 интервалов) построено распределение ВИМИ для стандартных НМ на ст. Баксан и Баренцбург. Найдены функции, аппроксимирующие распределения, представляющие собой сумму трех экспонент. Каждая экспонента обусловлена соответствующим ей пуассоновским процессом с характеристическим временем т. Вычислены вклады каждого из процессов в общий счет НМ. 2. Создана модель, объясняющая сложную форму ВИМИ. Счет НМ представлен как результат действия трех пуассоновских процессов Рр1, Рр2 и Рр3, между которыми нет наложений и временных пропусков: в любой момент времени действует только один процесс. Процесс Рр3 принят как фоновый: это счет НМ под действием фонового потока одиночных нейтронов. Рр1 и Рр2 являются простой суммой пуассоновских процессов, включая и фоновый Рр3. Именно процессы Рр1 и Рр2 приводят к тому, что ВИМИ отклоняется от экспоненциального. 3. Сделаны оценки вклада Рр3 в процессы Рр1 и Рр2. Этот вклад не превышает 3 % даже для Рр2, имеющего большее значение т. Множественность и локальные ливни В файлах данных MPD можно осуществить поиск и отбор различных событий, необходимо только составить алгоритм и создать программу для поиска таких событий. Например, отобрать множественные события по определенному алгоритму. Событие множественности М - это регистрация М нейтронов, за короткое время появившихся в НМ. Разработан корректный подход к поиску событий множественности. Заданы следующие условия (алгоритм поиска): 1) перед событием множественности должен быть интервал времени длительностью не менее Tpau, в течение которого нет импульсов; 2) интервалы между следующими друг за другом (после Tpau) импульсами не должны превышать величину Т0. Общая длительность пачки импульсов зависит от номера множественности М. Среднее время между регистрацией фоновых частиц, попадающими извне в НМ, составляет 12 мс (величина т3), тогда как среднее время между вторичными нейтронами (т1 и т2) << т3. Если выбрать значение временного "окна" Т0 ~(т1или т2), то вероятность попадания фонового импульса будет невелика, и выше уже были проделаны все необходимые вычисления для оценки случайных попаданий. Выбор значений Tpau и Т0 определяется полученными из п.1 значениями т. Очевидно, Tpau>> (т1и т2) и Tpau < т3. Назначение Tpau - чтобы все множественные нейтроны, родившиеся в НМ от предыдущей первичной частицы, покинули НМ или поглотились счетчиками, и была уверенность, что появившееся событие М является новым. Принималось Tpau = 2000, 5000 и 8000 мкс, а T 0 =150, 300 и 500 мкс. Сразу отметим, что результаты от Tpau зависят очень слабо и во всех дальнейших вычислениях мы ограничились одним значением Tpau = 5000 мкс. Факт слабой зависимости от Tpau подтверждает принятую нами схему происходящего в НМ: процессы 1 и 2 запускаются с некоторой вероятностью процессом Рр3, время существования их не более ~2т2 (см. рис.1), а интервалы между "включением" процессов Рр1 или Рр2 гораздо больше т3 (не каждый фоновый нуклон создает множественные нейтроны). О влиянии величины Т0см. п. 2.2. Итак, обрабатывался массив данных MPD нейтронных мониторов. Отбирались события, удовлетворяющие условиям 1) и 2) и имеющие длину 5, 6 ... 30 импульсов. Другими словами, отбирались события множественности М = 5, 6... 30. Ограничение на длину множественности выбрано из соображений достаточного наличия таких событий в обрабатываемом массиве данных, чтобы можно было говорить о статистической достоверности. Попадаются одиночные события { (Np01 + Np02 + Np3) T1tot= N 1 (Np02 + Np3) T2tot = N2 (6) 54