Вестник Кольского научного центра РАН. 2010, №2.

показала возрастания вообще. В табл. 1 приведены параметры потока РСП, рассчитанные с помощью описанной выше методики по данным 36 станций НМ для двух моментов времени, отмеченных стрелками на рис. 2а, и соответствующих фазе роста (I) и началу спада (II). В последнем столбце таблицы приведена величина параметра п истинности найденного решения обратной задачи (2). Таблица 1 Параметры потока РСП в событии 2.11.2003 г. для жесткостной шкалы Время -у А у С Ф Л Jo а b л 17:40 2.93 0.29 2.12 -65 -35 1.2 103 - - 0.067 18:00 7.37 0 1.47 -66 -128 3.8 105 -2.31 0.51 0.062 На рис. 2 в показана карта рассчитанных с помощью модели [6] асимптотических конусов приема ряда станций для 18:00 UT, времени, близкого к максимуму наземного возрастания. Асимптотические конусы (АК) на рис. 2в рассчитаны для вертикально падающих на НМ частиц в диапазоне жесткостей от 1 до 20 ГВ. Жирными участками линий отмечены участки АК, от 1 до 3 ГВ, дающие максимальный вклад в отклик НМ. Для примера на рис. 2в цифрами обозначены характерные жесткости в ГВ для АК ст. Апатиты. На рис. 2, в также проведены линии равных питч- углов относительно рассчитанной оси анизотропии (Ф, Л, табл. 1). СР mU а (j л XоноЛ а 10 ю 6 ю 4 ю 2 10 ° 10'2 ' V N ________ Питч-угол, град. В Рис. 3. Энергетические спектры РСП, полученные в моменты времени I и II (рис. 3 а) в двойном логарифмическом (а) и полулогарифмическом масштабе (б), в - питч-угловые распределения РСП в моменты времени I и II Из рис. 2в видно, что асимптотические конусы (АК) станций Мак-Мердо и Терре-Адели, показавших наибольшее возрастание, повернуты близко к оси анизотропии. Станции Апатиты, м. Шмидта, Норильск принимали радиацию прямого потока с большими питч-углами и зарегистрировали умеренное возрастание (7-11%). Станции Наин и Баренцбург принимали радиацию с питч-углами > 110°, чем объясняется отсутствие возрастания на ст. Наин и его минимальная величина на ст. Баренцбург. На рис. 3в показаны питч-угловые распределения РСП для жесткости 1 ГВ на фазе роста (I) и сразу после максимума возрастания (II). В начале события питч-угловое распределение описывается функцией Гаусса с максимумом при нулевом питч-угле. В период после максимума возрастания наблюдается избыток частиц с питч-углами > 60о. Событие 2.11.2003 г. произошло на фазе восстановления форбуш-эффекта и наличие характерных для захваченных частиц питч-углов ~ 90оможет быть связано с вероятной структурой ММП в виде петли, основания которой имеют начало на Солнце. На рис. 3а, б показаны энергетические спектры релятивистских солнечных протонов (РСП), полученные методом решения обратной задачи на фазе роста 10