Труды КНЦ (Технические науки вып. 1/2024(15))

структурной однородности выращенной боросодержащей були. Однако при обработке спектров КРС кристаллов LiNbO 3 :B ( 1 и 2 ) также были обнаружены малоинтенсивные дополнительные линии, не предусмотренные правилами отбора для поляризационной геометрии Y(ZZ)Y: для кристалла LiNbO 3 :B (1) — 102, 120, 156, 194, 219, 234, 295 и 685 см-1; для кристалла LiNbO 3 :B (2) — 100, 119, 158, 195, 211, 234, 294 и 687 см-1. Линии с частотами Ш2 ( 1о0) и 120 (119) см -1 соответствуют двухчастичным состояниям акустических фононов с суммарным волновым вектором, равным нулю [1]. Наличие других дополнительных линий может быть обусловлено как ошибками поляризационных измерений, так и особенностями состояния дефектной структуры кристаллов. Вопрос о проявлении в спектре КРС дополнительных линий, не предусмотренных правилами отбора для данной геометрии рассеяния, в настоящее время является дискуссионным. Таблица 1 Основные параметры (ѵ и S, см-1) линий А 1 (ТО)-типа симметрии, проявляющихся в спектрах КРС монокристаллов LiNbO 3 :B (1 и 2), в геометрии рассеяния Y(ZZ)Y при Т, равной 293 К Труды Кольского научного центра РАН. Серия: Технические науки. 2024. Т. 15, № 1. С. 395-402. Transactions of the Kola Science Centre of RAS. Series: Engineering Sciences. 2024. Vol. 15, No. 1. P. 395-402. Тип колебания LiNbO 3 :B (1) LiNbO 3 :B (2) V S V S A 1 (T 0 1 ) 252 2 2 252 23 A1(T02) 274 15 275 14 A1(T03) 331 1 1 331 1 1 A1(T04) 632 26 632 26 Авторы работ [1, 12] показали, что путём анализа величины полуширины спектральной линии, соответствующей фундаментальным колебаниям А 1 (Т 0 1 )-типа симметрии, можно оценить содержание щелочного компонента (Li 2 0 ) в кристалле ниобата лития (рис. 2б). Вероятно, такой подход можно использовать как экспресс-оценку величины стехиометрии. Нами на рис. 2 б нанесены пунктирные линии, позволившие определить ориентировочную величину стехиометрии кристаллов LiNbO 3 :B (1 и 2) по результатам работы авторов [12]. Таким образом: для кристалла Іл№>Оз:В (1) R ~ [49,5]/[50,5] ~ 0,980, для кристалла LiNbO 3 :B (2) R ~ [49,4]/[50,6] ~ 0,976. Полученные результаты подтверждают приближение R кристаллов LiNbO 3 :B ( 1 и 2 ), выращенных из расплава с R = 0,946, к 1, что хорошо согласуется с полученными нами ранее результатами определения величины R для кристалла LiNbO 3 :B (0,83 мол. % B 2 O 3 в шихте) [4]: R = 0,970, полученная на основе ИК-спектров поглощения в области валентных колебаний ОН-групп, и 0,982 (49,54 мол. % Li 2 O) < R < 1,011 (50,28 мол. % Li 2 O), полученная на основе эмпирических формул, выведенных рядом авторов [14, 15], с учётом температуры Кюри. На рис. 3 представлен спектр фотолюминесценции в ближней ИК-области кристалла LiNbO 3 :B (2). Видно, что полоса является сложной и состоит, по крайней мере, из пяти полос излучения. Звёздочка обозначает полос, каждая из которых является результатом излучательных малоинтенсивные максимумы переходов электронных релаксаций в процессе фотовозбуждения. Разложение экспериментального спектра фотолюминесценции проводилось на ряд гауссовых функций. Количество индивидуальных гауссовых полос было выбрано на основании литературных данных [ 6 ] и формы экспериментальной кривой. Коэффициент детерминации R 2 равен 0,9987. В табл. 2 приведены параметры (I — интенсивность, 1.3 1.4 1.5 1.6 1.7 1.8 Е , э В Рис. 3. Спектр фотолюминесценции кристалла LiNbO 3 :B ( 2 ) после разложения на ряд индивидуальных © Титов Р. А., Смирнов М. В., Сидоров Н. В., Палатников М. Н., Крылов А. С., Втюрин А. Н., 2024 399