Труды КНЦ (Технические науки) 3/2022(13).

Труды Кольского научного центра РАН. Серия: Технические науки. 2022. Т. 13, № 3. С. 87-96. Transactions of the Kola Science Centre of RAS. Series: Engineering Sciences. 2022. Vol. 13, No. 3. P. 87-96. полученных результатов геометрия образцов материала, механические параметры камеры и электрические параметры установки были сведены к одному общему виду. Так как геометрия реальных образцов абсолютно хаотична, то при моделировании была выбрана единая их форма, и в дальнейшем она не менялась. Длина межэлектродного промежутка была зафиксирована на значении 70 мм. Далее будут представлены результаты моделирования и сделаны соответствующие выводы. Влияние полостей (пустот) в материале на разрядные процессы Для начала необходимо определиться с форм-фактором полостей, которые будут находиться в образцах материала при моделировании. Средний диаметр образцов в камере составляет около 19 мм; средний диаметр полостей — 3,5 мм. Количество полостей в материале определяется размерами образца: чем больше образец, тем больше пустот он содержит в своём объёме. На рис. 4 представлен общий вид материала, помещённого в ДИК, содержащего в своём объёме полости, заполненные технической жидкостью. При наличии в материале пустот, заполненных воздухом, геометрия модели будет сохраняться неизменной, то есть полости, изображённые на рис. 5, будут считаться закрытыми и содержать в себе не жидкость, попавшую в них при погружении в ДИК, а воздух, оставшийся там при изготовлении материала на производстве. В соответствии с вышеуказанными условиями и параметрами в FEMM 4.2 была построена экспериментальная модель и проведено моделирование распределения линий напряжённости поля, результаты которого представлены на рисунках 5 и 6. Как уже было сказано ранее, построение и моделирование задачи было выполнено в осесимметричном формате, исходя из чего на рисунках 5 и 6 изображена только правая сторона экспериментальной ДИК. Рис. 5. Распределение напряжённости поля по материалу при наличии в нём полостей, заполненных технической жидкостью Fig. 5. Distribution of field intensity across the material in the presence of cavities filled with technical fluid Рис. 6. Распределение напряжённости поля по материалу при наличии в нём полостей, заполненных воздухом Fig. 6. Distribution of field intensity across the material in the presence of cavities filled with air На рисунках 5 и 6 наглядно показана ориентация линий поля по границам раздела между материалом и полостями (см. рис. 6) и, соответственно, через сечение самих полостей (см. рис. 7). Объясняется это существенной разницей в диэлектрической проницаемости рассматриваемых сред. Диэлектрическая проницаемость воздуха значительно меньше диэлектрической проницаемости воды © Зорин А. С., 2022 91