Труды КНЦ вып.5. ГЕЛИОГЕОФИЗИКА. 8/2019(10)

Перенос энергии возбуждения с метастабильного азота №(А3Е„+) на молекулы СО в атмосферах Титана, Тритона, Плутона Исследование кинетики триплетных состояний молекулярного азота в верхних атмосферах Титана и Плутона проводилась во многих работах [18-22]. При этом были рассмотрены различные излучательные переходы между триплетными состояниями, особенности свечения различных систем полос в атмосферах этих планет. Однако в работе [17] впервые была исследована роль межмолекулярных процессов переноса энергии в возбуждении угарного газа СО(а3П) при воздействии на атмосферу Титана фотоэлектронов, образованных в результате процессов фотоионизации. Используя рассчитанные в [2] константы скоростей процесса переноса энергии при неупругих столкновениях (1), в работе [17] были рассчитаны концентрации С0(а3п,ѵ=0-10). Впервые было показано, что с ростом плотности атмосферы Титана возрастает роль межмолекулярных процессов переноса энергии (1) в возбуждении СО(а3П), и для колебательных уровней ѵ"<4 их вклад становится больше процессов прямого возбуждения фотоэлектронами (см. рис.5): е + СО(ХЧ+,ѵ=0) -> СО(а3П,ѵ') + е (9) Рис.5. Схема процессов возбуждения и гашения электронно-возбужденных состояний молекулярного азота и моноокиси углерода в атмосфере Титана Fig.5. The scheme of processes of the excitation and the quenching of electronically excited states of molecular nitrogen and carbon monoxide in the Titan's atmosphere На рис.6 приведены результаты расчетов колебательных населенностей для метастабильного угарного газа С0(а3п,ѵ=0-10) в смеси N2-CH4-CO при концентрации [N2]~1.5T01Uс м 3 и [N2]~6T0n с м 3 (соответственно 6а и 66), что соответствует приблизительно 320, 170 км в атмосфере Тритона и 660, 420 км в атмосфере Плутона. Здесь приведены вклады процесса переноса электронного возбуждения при молекулярных столкновениях (1), а также процесса прямого возбуждения фотоэлектронами (9). 256