Труды КНЦ вып.5. ГЕЛИОГЕОФИЗИКА. 8/2019(10)

В дальнейшем энергия состояний Герцберга Y= c'Lu . A'3AU, A3EU+ переходит в энергию возбуждения синглетных состояний а1Аи и b'Zg при неупругих внутримолекулярных и межмолекулярных процессах переноса: 0 2(Г,ѵ') + N2, О 2 -> 0 2(a1Ag,v") + N 2 , 0 2 , (7а) 0 2(Г,ѵ') + N2, 0 2— 0 2(Ь%+,ѵ") + N 2 , 0 2 , (76) 0 2(Г,ѵ') + 0 2(X3I g- ѵ=0) -> 0 2(X3I g- ѵ*>0) + 0 2(a1Ag,v") , (7в) 0 2(Г,ѵ') + 0 2(X3I g- ѵ=0) -> 0 2(X3I g- ѵ*>0) + О г ф Ѵ У ) , (7г) Расчет констант скоростей взаимодействия при молекулярных столкновениях метастабильного азота N2(A3Eu+,v'>0) с молекулой СО показал, что взаимодействие с молекулой угарного газа приводит к возбуждению состояния а3П [2]. При расчетах констант было получено хорошее согласие с результатами экспериментальных измерений [11,15]. Перенос энергии возбуждения с метастабильного азота №(А3Е„+) на молекулы Ог в атмосфере Земли При вторжении в атмосферу Земли высокоэнергичных протонов (энергии несколько сотен МэВ) или электронов (энергии несколько МэВ) их неупругое взаимодействие с атмосферными молекулами приводит к образованию энергетического спектра вторичных электронов, образованных во время процессов ионизации. Вторичные электроны возбуждают различные триплетные состояния N 2 при неупругих столкновениях (3), а также приводят к образованию электронно-возбужденных состояний Герцберга молекулы О 2 : е + 0 2(X3I g-,v=0) -> 0 2(c1I u-, A'3AU, A3I u+;v>0) + e . (8) Рис.1. Схема процессов возбуждения и гашения электронно-возбужденных состояний молекулярного азота и молекулярного кислорода в атмосфере Земли Fig. 1. The scheme of processes of the excitation and the quenching of electronically excited states of molecular nitrogen and molecular oxygen in the Earth's atmosphere При расчете скоростей возбуждения различных триплетных состояний молекул азота и состояний Герцберга молекул кислорода вторичными электронами на высотах средней атмосферы Земли воспользуемся методом деградационных спектров электронов в воздухе [16], где учтены все процессы 253