Труды КНЦ вып.5. ГЕЛИОГЕОФИЗИКА. 8/2019(10)

Произведенные свободные электроны возбуждают различные триплетные состояния N 2 при неупругих столкновениях: е + N2(X1I g+,v=0) -> N2(A3I li. В3ПЁ, W3AU, B,3I LI . С3Пи, v>0) + e . (3) Излучение полос Ву-Бенеша (WB), послесвечения (AG), второй положительной (2PG) и первой положительной (1PG) систем при спонтанных излучательных переходах: N2(W3A u , v ) -> N2(B3n g,v') + hvwB , (4а) N2(B,3I u-,v) -> N2(B3n g,v') + hvAG , (46) N2(C3n u,v) -> N2(B3n g,v') + hv2PG , (4 b ) N2(B3n g,v') -> N2(A3I u+,v) + hviPG (5) приводят к накоплению энергии электронного возбуждения на колебательных уровнях низшего триплетного состояния A3LU N 2 . Коэффициенты Эйнштейна дипольных разрешенных переходов (4а-в, 5) имеют большие величины [9], и излучение указанных полос играет очень важную роль в электронной кинетике молекулярного азота и в перераспределении энергии возбуждения между триплетными состояниями N 2 на высотах верхних атмосфер планет. Основной целью данного исследования является моделирование колебательных населенностей состояний Герцберга Ог(с1Еи , A'3AU, А3І и ) в смеси N 2 и О 2 (атмосфера Земли) и триплетной моноокиси углерода СО(а3П) в смеси N 2 с примесью газов СО, СЩ (атмосферы Титана, Тритона, Плутона). Моделирование колебательных населенностей вышеуказанных состояний на высотах верхних атмосфер планет проводится с учетом вклада триплетных состояний молекулярного азота А3І и . В3П„. W3AU, B'3LU. С3Пи в колебательные населенности молекулярного кислорода и угарного газа. Константы скоростей взаимодействия N 2 (A3£ U+) с молекулами Ог и СО Расчет констант скоростей неупругого взаимодействия при молекулярных столкновениях [10] показал, что взаимодействие метастабильного азота N 2 (A3Zu+,v'=0) с молекулой О 2 приводит к возбуждению состояний Герцберга сЧи-, А'3Ди, А3І и+ : N2(A3I u+,v'=0) + 0 2(X3I g-,v=0) -> N2(X1I g+,v^0) + 0 2(c1I u-,v"=4,5,6) , (6a) N2(A3I u+,v'=0) + 0 2(X3I g-,v=0) -> N2(X1Zg+,v<>0) + 0 2(A'3Au,v"=4,5) , (66) N2(A3I u+,v'=0) + 0 2(X3I g-,v=0) -> N2(X1I g+,v^0) + 0 2(A3I u+,v"=4) ( 6 b ) с общей константой взаимодействия кгя+кг,г,+кг„, = 1.110 12 см3с 1 и к процессу диссоциации N2(A3I u +, v '=0) + 0 2(X3I g-,v=0) -»■N2(X1I g+,v*>0) + О + О (6г) с константой взаимодействия £бГ=1.0- К) 12 см3с 1. Рассчитанная общая константа ^6=2.1Т042 см3с 1 для процессов (6а-6г) находится в хорошем согласии с экспериментальными данными (1.9±0.3)Т0-12 см3с 1 [11], (2.3±().4)-10 12 см3с 1 [12] и (2.5+0.4)' 10 12 см3с 1 [13]. В случае взаимодействия N2(A3Eu+,v'>0) с О 2 главным образом происходит перенос энергии возбуждения на отталкивательные состояний О 2 с образованием двух атомов кислорода [10,14]. 252