Труды КНЦ вып.5. ГЕЛИОГЕОФИЗИКА. 8/2019(10)

обусловлено одинаковой конфигурацией электронных орбиталей log2lou22og22ou2l7iu43og2 и 1о22о2Зо24о2І7і45о2 данных молекул [1]. Аналогично и нижние электронно-возбужденные триплетные состояния A3ZU (N 2 ) и а3П (СО) имеют близкие значения энергий 49755 и 48473 см-1. Данный энергетический резонанс приводит к ускорению обмена энергий между колебательными квантами N 2 (X'Zg ) и СО(Х!Е+), а также к быстрому обмену энергии между триплетными состояниями этих двух молекул при N 2 -CO неупругих столкновениях [2]: N2(A3E u +, v >0) + СО(ХЧ+,ѵ=0) -> N2(X1Eg+,v">0) + СО(а3П,ѵ') (1) Смесь газов N 2 и СО применяется в активных средах инфракрасных лазеров СО [3-5]. Наличие других молекулярных газов в газовой смеси с монооксидом углерода приводит к перераспределению энергий колебательных квантов между молекулами и влияет на временную зависимость динамики усиления слабого сигнала [3]. Результаты исследования Басова и др. [4] о влиянии N 2 на усиление слабого сигнала и характеристики генерации СО-лазера, работающего на обертонных колебательных переходах в молекуле угарного газа, показали, что взаимодействие молекул N 2 с высоковозбужденным СО играет существенную роль в создании инверсии населенностей на высоких колебательных уровнях. Кроме того, экспериментальные исследования [5] были использованы для исследования энергетического баланса в смесях CO-N 2 и в данных исследованиях [5] было получено, что молекулярный азот также играет важную роль в стабилизации теплового режима в активных средах СО-лазеров. Поэтому исследование электронной кинетики в смеси N 2 -CO представляет интерес для моделирования процессов в активной среде СО-лазеров, излучающих в инфракрасном диапазоне при переходах между колебательными уровнями X'L состояния СО молекулы. Расчет констант скоростей переноса энергии возбуждения с N 2 (A3Eu+,v—0- 6) на атомы кислорода при неупругих взаимодействиях: N2(A3I u +, v '>0) + 0 (3Р) -> N2(X1Zg+,v") + ОСS) (2) был проведен в [6]. При расчете использовалось квантово-химическое приближение Ландау-Зинера. При расчетах в [6] было получено, что наибольшая эффективность переноса энергии возбуждения с метастабильного азота на атом кислорода с образованием состояния 1S происходит для нулевого колебательного уровня А3Еи+,ѵ—0. Для остальных рассмотренных шести колебательных уровней ѵ—1-6 получаются значительно меньшие скорости образования 0 ( 1S) в процессе (2). Этот результат согласуется с выводами авторов [7] о том, что учет всех колебательных уровней А3Еи+,ѵ’>0 с эффективностью образования атома 0 ( 1S) в процессе (1), равной измеренной скорости в [8] для нулевого уровня ѵ—0, может привести к значительному превышению результатов расчета над экспериментальными данными свечения зеленой линии атома кислорода в полярной ионосфере. Молекулярный азот N 2 является основным молекулярным газом в атмосферах Земли, Титана, Тритона и Плутона. Взаимодействие высокоэнергетических солнечных ультрафиолетовых фотонов, магнитосферных частиц и космических лучей с молекулами атмосфер приводит к образованию потоков свободных электронов в их атмосферах в процессах ионизации. 251