Труды КНЦ вып.5. ГЕЛИОГЕОФИЗИКА. 8/2019(10)

П Х,геХ+ П у,геу + п + в _ 2ц0 '+ PeL +- В,В Мо _Мо_ В 2 Л =Const, (36) которое дает соответствующие уравнения по каждой из координатных осей: 1) по оси X : n x, £ z ) - — BzBA z ) + Bi f z) ( p d f ) - Р е Л ? ) ) = Const; (37) Mo B \Z) 2) по оси ¥: ЛуЛ*) - ]~BzBy(Z) + {Pe\\{Z)~ Pel{Z) )^ C°m t > Mo B \z) 3) по оси Z : n z A z ) + ^ B\ z ) + ^ 7 t ( ^ h ( z) _ ^ ± ( z) ) + • 2ц, B \ z ) (38) (39) В каждом из трех уравнений (38)-(40) последние слагаемые, содержащие электронные давления, дают вклад электронов в силовой баланс протонов за счет амбиполярного электрического поля. Видно, что в случае изотропных электронов p e^{z) =p el_(z ) = Р І 2) они будут давать вклад только в баланс по оси Z, и уравнения (36)-(39) примут наиболее простой вид: ( п2 Л n x,zex+ n y,zey + V п- В n z,z+— +Pe 2 м о ez - =Const, (40) Mo уравнение силового баланса по оси X : n x z ( Z ) ~ — B zB x ( Z ) = C o n s t , (4 1 ) Mo уравнение силового баланса по оси F : П у Л 2) - — B2By(z) =Const, (42) Mo уравнение силового баланса по оси Z : n zz(z ) +^ — B2{z ) +Pe ^ Const. (43) 2Mo Примеры силового баланса в тонком токовом слое В работе [5] построена законченная теория для стационарного пространственно одномерного тонкого токового слоя с заданной постоянной нормальной компонентой магнитного поля в бесстолкновительной плазме из незамагниченных протонов и замагниченных электронов с учетом электростатических эффектов и кинетическим описанием замагниченных электронов, которые имеют распределение Максвелла-Больцмана в стационарном электромагнитном поле. 187