Труды КНЦ вып.5. ГЕЛИОГЕОФИЗИКА. 8/2019(10)

а также уравнение потока импульса, которое с учетом формулы (4) для дальнейшего изложения нужно записать в двух формах: ^ L = ^ a ( £ _ [ B x „ a] )_J^d lvPa-dlv(ya®«a), (6) та та = (Е-[Вхиа\ ) - ^ d i v n a. (7) т<і та Далее будем использовать традиционные обозначения для полных производных по времени от произвольной функции Ф( х, t ) вдоль линий тока каждой компоненты плазмы: С помощью этих обозначений и первой формулы в (3), а также уравнения . . . dj„ непрерывности (4), можно получить следующее выражение для ---- через dt производные от па и иа : % = -< 7 adiv(«a«a® на ) + qana ^ . (9) dt at Подстановка этого выражения в уравнение (6) после несложных выкладок приводит к следующей традиционной форме уравнения потока импульса: mana C^ L =qana{E - [ BxUa] ) - divPa • ( 10) Будем использовать единичный вектор вдоль магнитного поля b ( x , t ) и скорость электрического дрейфа ѵ/;(л \/) , которые определяются формулами ® = И . * = f . с о Для произвольного векторного поля введем его продольную компоненту an( x , t ) , а также продольную «ц(л\/) и ортогональную «±(л \/) части по отношению к магнитному полю, которые определяются формулами а^ =( а -Ь ) , а^=а^Ь , а± = а - а ^ . (12) Для каждой компоненты плазмы а тензор температур Т |((л \/) и средняя температура определяются в электрон-вольтах (эВ) через тензор давления и концентрацию по формулам: T a = P a / ( e « a ) , где через ТгА обозначен след (сумма диагональных элементов) матрицы А . Также для каждой компоненты через ѴІа(х .і) =4 eTJ та будем обозначать ее тепловую скорость, через ®pa(x ,t) = \qa \^па/ ( е 0та) и Ѳра(х , і) = 2л/о)ра 182