Труды КНЦ вып.5. ГЕЛИОГЕОФИЗИКА. 8/2019(10)

наоборот, скорость электрона относительно иона должна возрастать при приближении электрона к иону. Однако, в рассматриваемом случае возможно осуществление двух различных ситуаций, зависящих от того, какой знак имеет постоянная h, а ее значение может иметь любой знак, что зависит от начальных значений г0 и и0. При этом в ситуации, когда h>0 , электрон может удалиться от ионаі на сколь угодно большое расстояние. В ситуации, когда h<0 , расстояние г между электроном и ионом не может превзойти некоторую величину rmax , которая может быть найдена из (23) при условии и = 0, а именно из соотношения — ^ — =К (25) т еі 2 т Г80 Гта х из которого нетрудно получить W = — (26) mei ine^ n Следовательно, в ситуации, когда h < О, движение электрона должно происходить в ограниченной части пространства около положительного иона, а именно г < rmax . Напомним, что h определяется начальными значениями г0 и и0 по формуле (24), и вполне может осуществиться ситуация, когда h < О, если ион является положительным ( ег > 0). Следовательно, взаимодействующие частицы могут образовать пару связанных частиц, состоящую из положительного иона и движущегося вблизи него электрона. Таким образом, в разреженной плазме в случае столкновения разноименно заряженных частиц движение налетающей частицы относительно рассеивающего центра может происходить не только по бесконечно протяженной траектории, но и по такой траектории, которая лежит в ограниченной части пространства около рассеивающего центра. То есть взаимодействующая с рассеивающим центром частица не обязательно будет пролетной, она может оказаться и не пролетной, а удерживаемой рассеивающим центром на некоторой траектории, находящейся на ограниченном расстоянии от рассеивающего центра. Анализ описанного только что типа возможных упругих взаимодействий заряженных частиц в разреженной плазме в известной нам научной литературе по физике и кинетике частиц плазмы нам не встречался. Также не встречались и попытки учесть такие взаимодействия в кинетических уравнениях, описывающих поведение плазмы. 4. Комплексы взаимодействующих заряженных частиц в разреженной плазме При получении результатов предыдущего раздела, касающихся описания взаимодействия двух разноименно заряженных частиц, была применена хорошо разработанная в теоретической механике теория движения двух небесных объектов [22-24]. А в этой теории показывается, что в ситуации, когда h < 0, один из объектов, как правило, вращается вокруг другого, например, Луна вращается вокруг Земли. Естественно ожидать, что в паре связанных частиц, 176