Труды КНЦ вып.5. ГЕЛИОГЕОФИЗИКА. 8/2019(10)

части кинетического уравнения (2) интегралами упругих столкновений одного и того же вида (4). 3. Новый тип возможных упругих взаимодействий заряженных частиц в разреженной плазме В предыдущем разделе были рассмотрены разные способы вывода выражений интегралов упругих столкновений частиц, входящих в правые части кинетических уравнений (2). Важной составной частью некоторых из этих способов является рассмотрение парных столкновений заряженных частиц. При рассмотрении таких столкновений считается, что на одну из частиц, выбранную в качестве рассеивающего центра, из бесконечно удаленной точки пространства налетает другая частица, которая отклоняется от первоначального направления движения кулоновской силой и затем улетает на бесконечное расстояние [8,18,20,21]. Эту заряженную частицу, бесконечно протяженная траектория которой искривляется благодаря действию кулоновской силы, называют пролетной частицей. В том случае, когда сталкивающиеся частицы имеют одинаковый электрический заряд, и кулоновская сила отталкивает частицы друг от друга, траектория пролетной частицы действительно будет бесконечно протяженной, если столкновение является упругим. Однако, в случае упругого столкновения разноименно заряженных частиц движение налетающей частицы относительно рассеивающего центра может оказаться не столь однозначным, как описано выше. Рассмотрим более детально кулоновское взаимодействие двух заряженных частиц, которое происходит в пустом пространстве в отсутствие магнитного поля. Рассматриваемые заряженные частицы (ионы и электроны) можно считать материальными точками, поскольку их размеры пренебрежимо малы по сравнению с расстояниями между частицами в околоземной плазме. Так как кулоновская сила притяжения между разноименно заряженными частицами обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними, то ее действие аналогично действию силы притяжения между небесными телами (закон всемирного тяготения). Поэтому для описания взаимодействия двух разноименно заряженных частиц может быть применена хорошо разработанная в теоретической механике теория движения двух небесных объектов, подробное изложение которой можно найти, например, в работах [22-24]. Здесь мы воспользуемся лишь некоторыми известными результатами решения этой задачи, которые представляют интерес для описания взаимодействия двух заряженных частиц, под которыми будут подразумеваться A schematic representation of ион і и электрон е. the elastic interaction between В некоторой неподвижной системе two charged particles координат OXYZ местоположение центров иона / и электрона е будем обозначать Рис. 1. Схема упругого взаимодействия двух заряженных частиц. Fig. 1. 172