Труды КНЦ вып.5. ГЕЛИОГЕОФИЗИКА. 8/2019(10)

падение плоской волны на земную поверхность с Ѳ=0, а п^_ — 1 соответствует скользящему падению с Ѳ=к/2. Рис. 1. Реальная (слева) и мнимая (справа) части коэффициентов отражения ТЕ и ТМ волн для проводимостей морской воды и земной поверхности на частотах 2500, 6000 и 12000 Гц Fig. 1. Real (left panel) and imaginary (right panel) parts of the reflection coefficients of the ТЕ and TM waves for the seawater and the ground conductivities at the frequencies 2.5 kHz, 6.0 kHz, and 12.0 kHz Как следует из рисунка, при вертикальном падении для проводимости, равной оі=10"5 См/м, коэффициенты отражения отрицательны, равны друг другу R te = R tm и зависят от частоты следующим образом: чем выше ( тем меньше значения \R te \ и \R taj \. При стремлении п к единице коэффициенты отражения ТЕ и ТМ волн начинают вести себя по-разному, \R te \ стремится к -1, а |і?ш| - к 1. Полное пропускание ТМ волны из воздуха в литосферу происходит при в , который пропорционален частоте и близок к единицу, arcsin(«± 5 ) называют углом Брюстера. Из правой панели рис. 1 видно, что мнимые части коэффициентов отражения являются ненулевыми для проводимости as. Это говорит о наличии фазового сдвига между падающей и отраженной волнами. Если поверхность земни не является бесконечно проводящей, электромагнитное поле плоской волны с компонентами (2) имеет существенные горизонтальные электрические Е х, Е у и вертикальную магнитную Н: составляющие. В случае, когда проводимость земной поверхности принимает большие значения, чем те, что типичны для Фенноскандии и Кольского п-ва (10" 5 - 10'4 См/м), перечисленные компоненты поля невелики и, в большинстве случаев, не имеют практического применения. Поэтому для оценки влияния проводимости земной поверхности на электромагнитное поле плоской ОНЧ волны магнитосферного происхождения мы выразили \Е те \2 и ЛУ\/|2 через компоненты Нх, Ну и Е :, измеряемые в большинстве наземных обсерваторий: 141