Труды КНЦ вып.3 (ХИМИЯ И МАТЕРИАЛОВЕДЕНИЕ) вып. 1/2019(10))

структурных дефектах кристаллической решётки. Картина рассеяния сохраняет форму, близкую к кругу, на протяжении всего эксперимента. Такое временное поведение картин ФИРС свидетельствует о низком значении эффекта фоторефракции в данных кристаллах. При этом гораздо больший размер центрального слоя (сечения лазерного луча), наблюдающийся для LiNbO 3 : Zn (1,98) и LiNbO 3 : Zn (2,01 мас. %), указывает на большую рассеивающую способность кристаллов, что свидетельствует об их более высокой дефектности (рис., 6 , 7 ). Для кристаллов LiNbO 3 : Zn (0,018), LiNbO 3 : Zn (0,52), LiNbO 3 : Zn (0,615), LiNbO 3 : Zn (0,88 мас. %) и иШО зстех. (6 мас. % K 2 O) наблюдается спекл- структура картины ФИРС, существенно изменяющаяся с течением времени (рис., 1 , 3 - 5 , 12 ). При этом индикатриса ФИРС из округлой формы (первые секунды возбуждения ФИРС) со временем трансформируется сначала в эллипсообразную форму, а затем приобретает вид асимметричной восьмерки, вытянутой вдоль полярной оси (рис.). Причем больший лепесток восьмерки со временем развивается по направлению полярной оси. Для этих кристаллов со временем характерно также постепенное «перетекание» интенсивности разных слоев картины ФИРС в направлении полярной оси кристалла. Необходимо отметить и то, что для кристаллов LiNbO 3 : Zn (0,52) и LiNbO 3 : Zn (0,615 мас. %) наблюдается явно выраженное деление центрального пятна на две половины (рис., 3 , 4 ), что обусловлено двулучепреломлением. Индикатриса ФИРС в кристаллах LiNbO 3 : Zn (0,018), LiNbO 3 : Zn (0,52), LiNbO 3 : Zn (0,615), LiNbO 3 : Zn (0,88 мас. %) и UNbO so^ (6 мас. % K 2 O) раскрывается в первые 30 с облучения (рис.). Таким образом, по характеристикам ФИРС выполнена количественная оценка напряженности фотовольтаического и диффузионного полей. По полученным данным сделан вывод о практически полном отсутствии ФИРС в кристаллах LiNbO 3 : Zn (1,98), LiNbO 3 : Zn (2,01), LiNbO 3 : Zn (2,02), LiNbO 3 : Zn (2,12), LiNbO 3 : Zn (2,12, гомогенного легирования), LiNbO 3 : Zn (2,93 мас. %) при данных условиях проведения эксперимента. Это свидетельствует о высокой стойкости кристаллов к повреждению оптическим излучением. Сделан вывод о том, что наличие ФИРС и величина угла раскрытия ФИРС в кристалле LiNbO 3 определяются не только величиной наведенного двулучепреломления, но и величиной диффузионного поля, при этом величина диффузионного поля выше в кристаллах, характеризующихся повышенной концентрацией мелких ловушек электронов. Литература 1. Кузьминов Ю. С. Электрооптический и нелинейно-оптический кристалл ниобата лития. М.: Наука, 1987. 264 c. 2. Сидоров Н. В., Волк Т. Р., Маврин Б. Н. Ниобат лития: дефекты, фоторефракция, колебательный спектр, поляритоны. М.: Наука, 2003. 255 с. 3. Volk T., Wohlecke M. Lithium niobate. Defects, photorefraction and ferroelectric switching. Springer, 2008. 258 p. 4. Фотоэлектрические поля в кристаллах ниобата лития / А. В. Сюй и др. // Оптический журнал. 2015. 82 (5). С. 1-5. 438