Труды Кольского научного ценра РАН. № 5, вып.18. 2019 г.

за счет эффекта статического смещения. Чтобы внести поправку, мы смещаем кривую ptEtot по электрическому полю вверх на 0,5 порядка, а импедансную кривую pA-Ztot смещаем вверх на один порядок. После этого они совпадают (рис. 8, 2, в). Кривая Рока по данным АМТ-зондирования раамтз совпадает на частотах ниже 2-3 Гц с импедансной кривой кажущегося сопротивления ptZtot по данным CSAMT-зондирований (рис. 8, 2, г). Решение обратной задачи может выполняться с помощью смещенной на один порядок вверх кривой АМТЗ (рис. 8, 2, е) или по импедансной кривой CSAMT-зондирований в пределах волновой зоны, т. е. на частотах выше 2-3 Гц. Рис. 8. Сопоставление результатов углубленной обработки CSAMT- зондирований и результатов АМТЗ в точках Боровое и Сямозеро; пояснения к рисунку даны в тексте Fig. 8. A comparison o f the results o f advanced processing o f the CSAMT data and the AMT sounding results obtained at Borovoye and Syamozero points; the detailed explanations are given in the text ), Jl-401, r= 756 km ( 2 ) Боровое, Jl-401, r= 358 km (i) Решение обратной задачи может быть получено с использованием трех различных приемов — метода контролируемой трансформации [18], на основе метода эффективной линеаризации (МЭЛ) [19] или обычного метода подбора [20]. Последний оказался наиболее эффективен при выполнении бимодальной интерпретации. Инверсия выполняется с использованием фазы импеданса. Фаза играет вспомогательную роль в качестве «индикатора гладкости» кривой кажущегося сопротивления. Согласие результатов бимодальной инверсии с экспериментальными данными, полученными при двух квазиортогональных поляризациях первичного поля, является важным дополнительным аргументом при принятии решения в пользу одномерной или двухмерной (трехмерной) интерпретации. На первом этапе ограничимся построением начального приближения в классе однородно-слоистых сред. Для этого воспользуемся дифференциальной трансформацией Молочнова — Ле Вьета [21]. 34