Труды Кольского научного ценра РАН. № 5, вып.18. 2019 г.

Результаты углубленной обработки данных Аналогично подходам, развиваемым в магнитотеллурике, для уменьшения влияния приповерхностных горизонтальных неоднородностей были использованы кривые для полных горизонтальных составляющих электрического поля Е ш = ^ Е Х2 + Е Ѵ~ > магнитного поля Н и1 = ^Н х2 + Н 2 и импеданса Ztot = Еш / Нш. Сводная диаграмма результатов углубленной обработки данных эксперимента FENICS-2014 представлена на рис. 7 на примере широтной линии L1. Положение питающей линии L1 и пунктов зондирования 1ѵ - 7ѵ показано на рис. 2, а. Р01ѵ Р02ѵ РОЗѵ Р04ѵ Р05ѵ РОбѵ Р07ѵ Уполокша, г-186км Топозеро, 1-298 км Шомба,«=358 юі Боровой, г-430 км Сегежа, г-527 км Юстозеро, г-619 км Сямозеро, г=698 к м ^ Рис. 7. Сводная диаграмма с результатами углубленной обработки материалов эксперимента FENICS-2014: а -в — результаты зондирований с BJIJI-401, ориентированной по широте (по оси У); легенда обозначена буквами в кружках: а — измеренные кривые кажущегося сопротивления по полному магнитному полю ( ра Я юі ), полному электрическому полю (pkEtot) и полному входному импедансу (ptZtot); б — исправленные с учетом статического сдвига кривые кажущегося сопротивления; в — кривые фазы импеданса между сопряженными компонентами Ех и Ну Fig. 7. The summary diagram with the results o f the in-depth processing o f the materials o f the FENICS-2014 experiment: a- в are the results o f soundings from the L-401 oriented in latitude (along the Y axis); the legend is given by letters in the circles: a — the measured curves o f apparent resistivity over the total magnetic field (pt#tot), over the total electric field (ptEtot) and over the total input impedance (ptZtot); 6 — the same curves corrected for the influence o f static shift; в — impedance phase curves between the conjugate components Ex and Ey На рисунке 7 приведены измеренные (рис. 7, а) и исправленные с учетом эффекта статического смещения (рис. 7, б) кривые кажущегося сопротивления по полному горизонтальному магнитному полю ркНш, по полному электрическому полю ptEtot и по полному входному импедансу ptZtot. Можно видеть, что измеренные кривые кажущегося сопротивления (рис. 7, а) располагаются 32