Труды Кольского научного ценра РАН. № 5, вып.18. 2019 г.

Здесь: 2л г 3 Кажущееся сопротивление для измеренных горизонтальных магнитных компонент Н поля ГЭД определялось выражением: <12) РшЯ і Здесь: ( K yH( d s ,r ,V )H ѵ2 / 2 л г 3 (13) к 'Л * ’г’е)=Ш ^ <14) Для вертикальной магнитной компоненты кажущееся сопротивление имеет вид: „ _ ®y.0K vHz( d s ,r ,Q )H z Рю Hz ~ j ? ѴА :Ѵ где: 2 л г 4 K yll:(c/s,r,Q)= (16) 3 as sm9 Для питающих линий конечной длины нормальное поле в точке наблюдений Р определяется интегрированием поля ГЭД по контуру источника: в f ( i , A B , p , p )= j d F ( I , d s , p , гр ,Ѳр ), (17) А где F = Е ,Н , а />. % — полярные координаты точки наблюдений в локальной системе координат элементарного диполя ds. Кроме того, вычислялись значения кажущегося сопротивления по импедансным отношениям главных сопряженных компонент поля (т. е. компонент, имеющих наибольшее значение амплитуды для данной частоты): Р щ 2 = ( о 4 іо Г И 2, (18) где Z = Ex / H y — входной импеданс для меридиональной питающей линии, a Z = E y I Fix — для широтной. Дальнейший анализ кривых кажущегося сопротивления проводился с целью выявить их статические искажения. Для количественной оценки статического искажения применялось отношение медиан кривых кажущегося сопротивления для главных сопряженных магнитных и электрических компонент поля. Соответствующие выражения для питающих линий JI-401 и JI-153 имеют вид: mcdiana ({p,j:,7r}) ksEH L_m - ------------------ -n -------- гг , (19) mcdiana (jp,, ,,, ]) mediana f) ksEHL_l5 3= • (20) mediana ({pmSJ 29