Труды КНЦ вып.9 (ГЕЛИОГЕОФИЗИКА вып. 5/2018(9))

N2(B3ng,v=0-10) + Щ Х % > = 0 ) ^ Щ Х % > " > 0 ) + N 2 CY B3ng;v') , (6) где Y= A3Eu+, W3A u ,B3Eu- . Аналогично в недавней работе [12] проведен расчет констант гашения электронного возбуждения молекулы N 2 (C3nu, v=0-4) молекулярным азотом. Расчеты также проводились с помощью аналитических выражений, основанных на приближении Розена-Зинера. При рассмотрении межмолекулярных процессов переноса энергии возбуждения были учтены как процессы перераспределения энергии внутри состояния С3Пи! N2(C3n u,v=0-4) + Щ Х % > = 0 ) ^ Щ Х % > " > 0 ) + Щ С 3ШУ= у -А у ) , (7) так и процессы переноса энергии возбуждения на другие триплетные состояния N2(C3n u,v=0-4) + Щ Х % > = 0 ) ^ Щ Х % > " > 0 ) + N2(W3A u ,B3E u -, v ') . (8) Что касается взаимодействия молекул N 2 (B3ng,v) и других триплетных состояний N 2 с молекулами кислорода, то в работах [13,14] были проведены теоретические расчеты скоростей гашения при столкновениях с О 2 . При таких столкновениях наблюдаются как внутримолекулярные переходы между триплетными состояниями N 2 , так и перенос энергии возбуждения с процессом диссоциации О 2 . Что касается констант гашения N2(C3nu,v=0-4) при столкновении с молекулами кислорода, то значения в настоящих расчетах брались согласно лабораторным экспериментальным данным [15]. Результаты расчетов профилей светимости 1PG и 2PG полос При расчете воспользуемся профилями ионизации в атмосфере Земли при высыпании в атмосферу изотропных потоков электронов с энергиями 100 кэВ, 1 МэВ и 10 МэВ, представленных в работах [4-6]. На рис.1 показаны профили ионизации для всех трех упомянутых значений энергий электронов. Рис. 1. Профили скоростей ионизации в атмосфере Земли при высыпании в атмосферу изотропных потоков электронов с энергиями 100 кэВ (короткие штрихи), 1 МэВ (сплошная линия) и 10 МэВ (длинные штрихи) [4-6]. 64