Труды КНЦ вып.9 (ГЕЛИОГЕОФИЗИКА вып. 5/2018(9))

запуска 13.XII.1972 г. на о. Хейса. Измерения показали, что интенсивность полосы 337 нм приблизительно в 4 раза слабее интенсивности полосы 391 нм, которая является одной из самых интенсивных полос молекулярного азота во время воздействия на полярную ионосферу авроральных частиц. Интенсивности полос первой положительной системы 750 и 670 нм оказались в 3 и 6 раз соответственно слабее интенсивности полосы 391 нм. Аналогичный результат был получен во время ракетных измерений на полигоне Churchill Research Range в марте 1974 г. [9]. В работе [9] также были приведены высотные профили интегральных интенсивностей свечения полос первой отрицательной системы (1NG, 391 нм) и второй положительной (2PG, 337 нм), причем результаты измерений показали то же самое соотношение интенсивностей данных эмиссий равное 4. Анализ механизмов образования и гашения молекул N 2 (B3ng,v) и N 2 (C3nu,v) в полярной ионосфере [8] указывает на то, что электронное возбуждение молекул азота из основного состояния X'Zg+,v=0 в состояния B3ng и C3nu на высотах полярной ионосферы происходит при столкновении с высокоэнергичными авральными частицами и вторичными электронами: е + N 2 (X'!g+,v= 0 ) ^ е + N 2 (B3n &v) , е + N 2 (X%+,v= 0 ) ^ е + N 2 (C3nu,v) . (3) (4) Поэтому в полярной ионосфере интенсивности полос первой и второй положительных систем N 2 определяются балансом скоростей процессов (1), (2) и (3), (4). На высотах свечения средней атмосферы концентрации атмосферных составляющих становятся намного выше, чем концентрации на высотах ионосферы. Это неизбежно сказывается на кинетике электронно-возбужденных молекул азота, поскольку рост атмосферного давления усиливает роль столкновительных процессов в кинетических процессах. Поэтому при расчете интенсивностей свечения полос первой и второй положительных систем N 2 в дополнение к процессам (1), (2) и (3), (4) необходимо учитывать столкновительные процессы, т.е. процессы гашения электронного возбуждения при молекулярных столкновениях. Константы гашения состояний B3ng и С3Пи молекулами N 2 и О 2 В работе [10] проведен расчет констант гашения электронного возбуждения молекулы N2(B3ng,v=0-10) молекулами азота. Расчеты проводились с помощью аналитических выражений, основанных на приближениях Ландау-Зинера и Розена-Зинера [11]. При рассмотрении процессов переноса энергии возбуждения были учтены как внутримолекулярные процессы перераспределения энергии внутри изначально возбужденной молекулы: N2(B3ng,v=0-10) + N2(X%+, v =0) ^ N2(A3Eu+,v">0) + N2(X%+,v=0) , (5) так и процессы переноса энергии возбуждения на другие триплетные состояния: 63