Труды КНЦ вып.9 (ГЕЛИОГЕОФИЗИКА вып. 5/2018(9))

упрощенную модель заземленной ЛЭП с длиной L на опорах с высотой d, в которой протекает ГИТ J (рис. 5). dB/dt Рис. 5. Схема эквивалентного контура, в котором возбуждаются ГИТ при изменениях геомагнитного поля. Токи, возбуждаемые в ЛЭП, замыкаются токами растекания в Земле. Магнитное поле проникает в Землю на глубину скин-слоя 5, определяемую величиной поверхностного импеданса 5=21/2|Z|/®^. Можно качественно полагать, что эффективный магнитный поток определяется контуром с замыкающим проводником на глубине 5 и площадью L(d+5). Магнитный поток через контур Ф=В® exp(-irnt) L(d+5). Таким образом, ток в контуре (и в ЛЭП) определяется в типичном случае 5>>d как: где R(m) - сопротивление Земли между заземлениями, зависимость которого от длины линии частоты плохо известна. В результате зависимость ГИТ от частоты можно представить в виде: В рассматриваемом регионе Z(<a)~<aa с типичным значением показателя а=0.6 (рис. 2). Таким образом, спектр ГИТ в отличие от соотношения J~dB/dt, при котором J ffl~ra£ffl, должен быть более слабой зависимостью от частоты, чем вариабельность поля dB/dt. Это качественное предсказание согласуется с наблюдаемыми спектральными особенностями (рис. 4) и корреляционными соотношениями (Табл. 1). Заключение Простые оценки показывают, что проводящая земная кора действует на вариации геомагнитного поля, вызывающие индуцированные токи в ЛЭП, как низкочастотный фильтр, подавляя высокочастотные компоненты. В зависимости от соотношения между геометрическими размерами ЛЭП и геоэлектрическими параметрами вариации ГИТ могут как соответствовать dB/dt, так и оказываться более низкочастотными. Благодарности. Работа Пилипенко В.А. поддержана грантом РНФ № 16-17- Jm = -i®B,»L5(o)/R( о), (2) Jm = 2 1/2 /L^_1 Z(a)BJR(o) (3) 00121 . 34