Труды КНЦ вып.9 (ГЕЛИОГЕОФИЗИКА вып. 5/2018(9))

Здесь Де (х, у) - возмущение тензора диэлектрической проницаемости, описывающее изменения в электронной концентрации, е = s 0 + Д е , к 0 =ю/с, ю - круговая частота, с - скорость света в вакууме. Ток, возникающий в неоднородностях, в борновском приближении определяется как: ДЗ (х, у ) = - ik 0 Де(х, у )E0eiko (' v +ny y+v )/ Z0 , где Z 0 - импеданс свободного пространства. Так как амплитуда волны |E 0 | в нашем случае не определена и нормирована на единицу в результате решения однородной системы уравнений, мы полагаем, что |Eq| есть случайная величина, распределенная по Рэлею, а ее начальная фаза равномерно распределена в интервале [0, 2п]. Для того чтобы посчитать ток AJ(x,y), необходимо задать в одном или нескольких слоях двумерное поле неоднородностей Де(х, у ) . Оно определяется плотностью распределения вариаций Ne и их автокорреляционной функцией. Для оценки возможности рассеяния в конус прохождения мы предположили, что мелкомасштабные неоднородности имеют радиус корреляции порядка десятков метров, а крупномасштабные - до 1 км. Результаты моделирования рассеяния на крупномасштабных и мелкомасштабных неоднородностях приведены на рис. 5 и 6, соответственно. Рис. 5. Слева - пример поля крупномасштабных неоднородностей, справа - пространственный спектр компоненты тока AJZ. Propagation cone (ПхО/Пуо) Рис. 6. Слева - пример поля мелкомасштабных неоднородностей, справа - пространственный спектр компоненты тока AJZ. Из рис. 5 следует, что для крупномасштабных неоднородностей результат рассеяния электростатической волны с компонентами (no,nyo) имеет довольно узкий по 103