Труды КНЦ вып.9 (ГЕЛИОГЕОФИЗИКА вып. 5/2018(9))

силовой линии, n=k /ко, где к - волновой вектор, ко=ю/е. Взяв типовое распределение энергий электронов (энергетический спектр) [13], рассчитываем распределение электронов по скоростям p(u). Результат расчета показан на рис. 2 слева. Это распределение является основой для вычисления распределения продольной компоненты n сгенерированных электростатических волн (см. рис. 2 справа). Из распределения видно, что довольно много волн имеют небольшие значения n<10, однако в случае нерелятивистских электронов nz никогда не приближается близко к единице. Распределение поперечной компоненты показателя преломления nx можно найти из дисперсионного уравнения det (n 2I - n •nT - s ) = 0 где £ - тензор диэлектрической проницаемости [14], n=[n^,nz]T, I - единичная матрица. Рис. 2. Слева - использованное при моделировании распределение электронов по скоростям; справа - плотность распределения продольной компоненты n вектора показателя преломления n электростатических волн. Propagation cone ь Рис. 3. Совместная плотность распределения n и %. Конус прохождения n^<1 мал и на рисунке выглядит как точка. В системе координат с Б 0 р из симметрии задачи следует, что волны могут излучаться равновероятно во всех направлениях. В этом случае компоненты n и ny рассчитываются в предположении равномерного распределения n^=[nx,ny]Tпо направлениям ф, р(ф)=1/(2к). П = n± cos ф ny = n± sln ф На рис. 3 показана совместная плотность вероятности распределения компонент nx и ny. Для расчета задавались следующие условия: плоскослоистая среда, хисс был сгенерирован на высоте 6 тыс. км в окрестности силовой линии, 100