Труды КНЦ вып.9 (ЭНЕРГЕТИКА вып. 3/2018(9))

для восходящей кривои и B н (H) = - B s x(H - H e ) H - H e + H e Bs Bij - 1 ( 2 ) для нисходящей кривои, где цо = 4лх 10 "7 Гн/м — магнитная проницаемость вакуума; B s и B r — соответственно индукция насыщения и остаточная намагниченность данного материала сердечника; Не — коэрцитивная сила. Также для моделирования нелинейной индуктивности начальной зависимостью потокосцепления от тока ¥ (I) может быть получена начальная кривая намагничивания как среднее между восходящей и нисходящей ветвями петли: B в (H) + B h (H) B(H) = - 2 (3) Кроме магнитных параметров в модели так же учитываются геометрические параметры, такие как длина средней магнитной линии L m , длина немагнитного зазора L g , площадь поперечного сечения A. Схема для получения формы предельной петли состоит из двух источников тока, управляемых напряжением, используемых для измерения и настройки отображаемых параметров (рис. 2). Коэффициент передачи ИТУН Gi, обеспечивающий выходное напряжение интегратора, которое имеет размерность индукции в сердечнике, определяется выражением: Ci Kgi = ( 4 ) G1 (A x N) (4) Коэффициент передачи ИТУН G 2 , обеспечивающий выходной ток, который имеет размерность напряжённости магнитного поля, определяется выражением: N K G2 - (R x т ) (5) ( R i x l m ) Цикл работы импульсного источника напряжения содержит начальное намагничивание сердечника нелинейной индуктивности до насыщения и формирование замкнутой петли. L1 R1 Рис. 2. Схема для построения предельных петель гистерезиса x 31