Труды КНЦ вып.9 (ЭНЕРГЕТИКА вып. 3/2018(9))

М- Г р ± 1 1 г | p + 1 г Г p + 2 М3 = Г А Р + 1 ' V п , ( p + 2^ Г V n J J 3 (4) где Г — гамма-функция; М 2 и М3 соответственно относительные начальные моменты второй и третьей степеней, связанные с коэффициентами вариации C и и асимметрии C s выражениями: I M - 3M + 2 3 2 (м 2 -1)' 3 (5) В свою очередь эмпирические относительные начальные моменты второй и третьей степеней определяются выражениями м э = z Z t . и 1 = 1 11 2 z 2 Z t ,” , V1 = 1 J м э = z Z t . и 1 = 1 11 3 f z V Z t. и3 11 (6) V1= 1 J где z — число градаций скорости ветра. Уравнения (4) не могут быть решены в явном виде относительно p и n, поскольку в них входит гамма-функция. В [1] предлагается номографическое решение задачи. В данной работе она решалась методом последовательных приближений. С использованием выражений (3)-(6) можно получить параметры уравнения Гриневича и соответствующие кривые повторяемости для любого пункта. Однако при разработке ветроэнергетического кадастра применительно к такой обширной территории, как например европейский Север, представляется целесообразным проведение районирования режимов повторяемости скоростей ветра, с тем, чтобы выявить группы метеостанций со схожими типами распределения скоростей и получить для них типовые аналитические зависимости. Как показано выше, основой для определения параметров уравнения Гриневича (2) служат коэффициенты вариации C и и асимметрии C s . Поэтому процесс районирования режимов повторяемости скоростей ветра можно свести к выявлению метеостанций с близкими значениями этих коэффициентов. Из рис.2, где показана графическая взаимосвязь коэффициентов C и и Cs , вычисленных в результате обработки 10-летней информации по метеостанциям европейского Севера (табл. 1), следует, что точки, соответствующие метеостанциям, расположенным в близких физико-географических условиях, достаточно тесно группируются относительно некоторого центра, образуя своеобразный эллипс рассеивания. Рассеивание точек внутри эллипсов может быть отнесено за счет 2 п п 2 Г п C Г) 152