Труды КНЦ вып.8 (ГЕЛИОФИЗИКА вып. 7/2017(8))

выхода по результатам измерений горизонтальных компонент магнитного поля двумя вращающимися взаимно ортогональными магнитными рамками. Такой подход обладает многими недостатками, но основной заключается в том, что точность измерений сильно зависит от поляризации излучений и от угла их падения в точку наблюдений. Другой метод основан на измерении поляризационных характеристик и азимутального угла вектора Пойнтинга по данным регистрации компонент электромагнитного поля вблизи земной поверхности. При таких измерениях кривизной земной поверхности и конечной проводимостью грунта пренебрегают [5-8, 12]. В таком случае электромагнитное поле у земной поверхности определяется тремя компонентами - вертикальной электрической Ez и двумя горизонтальными магнитными Их- Ну [8]. Большинство приборов способны регистрировать только горизонтальные компоненты магнитного поля [7, 12]. На основании таких измерений возможно определение поляризации регистрируемых излучений и ориентации поляризационного эллипса. Некоторые регистрирующие системы, например [8], оснащены антенной для регистрации вертикальной компоненты электрического поля Ez. Наличие этой компоненты позволяет определять направление вектора Пойнтинга. Представленные методы обладают несколькими существенными недостатками, один из которых заключается в том, что в основе данных методов лежит предположение о падающем излучении как о плоской волне. В результате распространения излучений в нижней ионосфере на структуру волнового поля оказывают влияние такие процессы, как переотражения волн на ионосферных слоях, рассеяние волн и конверсия мод. Но основным фактором, влияющим в частности на ориентацию вектора Пойнтинга и поляризацию излучений, является отражение от верхней анизотропной стенки волновода Земля- ионосфера при распространении излучений в этом волноводе от области выхода до точки регистрации. Авторы [7] предложили подход, позволяющий учесть эффекты распространения в ионосфере. Согласно этому подходу локализация области выхода проводится путем сравнения результатов моделирования распространения излучений в нижней ионосфере и экспериментальных данных. Расчет производится путем поиска решения волнового уравнения в плоско­ слоистой среде [1, 5-7]. Такой подход является более точным, поскольку позволяет учесть вышеупомянутые эффекты распространения в нижней ионосфере. Представленные методы локализации области выхода были применены для исследования связи динамики авроральных хиссов с динамикой полярных сияний [7], оценки положения источника ОНЧ-излучений, зарегистрированных во время суббури [12], и исследования распределения на земной поверхности поляризации и интенсивности вистлеров [3]. Однако каждый из представленных методов основан на измерении средних значений поляризационных параметров и азимутального угла вектора Пойнтинга исследуемых излучений. Согласно данным спутниковых наблюдений [2] зачастую регистрируемые излучения представляют собой результат суперпозиции случайных плоских волн. В таком случае рассмотрение средних значений индексов поляризации и азимутального угла вектора Пойнтинга могут привести к появлению ошибок в оценке положения области выхода. Чтобы этого избежать, необходимо рассматривать 87