Труды КНЦ вып.8 (ГЕЛИОФИЗИКА вып. 7/2017(8))

(в электронвольтах) по формуле A V(/ = у • VTa0 , где у ~ и VTa0 = qaTa о j m a — характерная тепловая скорость. Отметим, что в задачах для космической плазмы обычно присутствует существенное всюду ненулевое магнитное поле. Для этого случая в пространстве скоростей удобно использовать сетку, связанную с местным магнитным полем в ( Щ Декартов базис связанной с магнитным полем системы координат в узле пространственной сетки г ( к ) обозначим через j/i ^ (k ^ , h2( k ) , h ^ ( k ^ , причем будем считать, что вектор направлен вдоль местного магнитного поля. Для каждой компоненты плазмы а ее функцию распределения f a( x , v ) в любой момент времени t в каждом узле координатной сетки г(к) будем считать финитной по скоростям. Будем использовать в пространстве скоростей регулярную прямоугольную сетку фиксированного размера 2-Nvaj по каждому измерению / = 1, 2,3 , с центром в местной гидродинамической скорости Ua (#■(*)) , которая связана с введенными в (1.2) и (1.3) концентрацией и током этой компоненты формулой И« ( Г № ) = Ja(r ( * ) ) / ( еаПа(Г (к))) ( 3 2 ) Обозначим эту сетку через К а ( к ) = { К (А Ч) , ~ N vai+ \ < qt < N vai, i = 1,2,3 }, где q = (c[i , q2 G^ целый индекс узла сетки в пространстве скоростей. Узлы этой сетки в случае ее постоянной ориентации определяются формулой v a(k ^ ) = u a( r ( k ) ) +A v ^ f q ^ ^ - X e , , (3.3) ; = 1 v у а в случае ориентации по магнитному полю определяется формулой Va(k ^ ) = u a( r ( k ) ) + Ava^ i 0 . - 1 \ л . ( А ) . (3.4) Эта сетка должна «с запасом» содержать носитель f a( r ( j i } , v ^ по скоростям, то есть на граничных и приграничных (по скоростям) слоях этой сетки f a( r ( k ) , V a( k , q ) ) = 0 . Функция распределения f a( x , v ) заменяется конечным набором своих значении в точках ( r { k ) , V a{ k , q ) ): f a( x , v ) -> { f ah{ k , q ) } , где 142