Труды КНЦ вып.8 (ГЕЛИОФИЗИКА вып. 7/2017(8))

и , [ г , , s f A ,dF, ,dF, 0 , (1.23) где скорость ведущего центра Ue { W • ускорение вдоль магнитного поля (2и ( \ ( \ У и модуль «ларморовского» ускорения aLyX,v ц в нулевом приближении дрейфовой теории определяются формулами, которые удобно представить в форме гл ( \ ,2 ( ь у в ) l ( ' ,' , (1.24) Отметим, что характеристической системой для уравнения (1.23) является 0-е приближение к системе дрейфовых уравнений Морозова — Соловьева (см. [6]), которое с учетом обозначений (1.19) и (1.20) выше имеет вид dr ( t ) d t / А\ dv„ ( /Л /Л / л \ „ Г (1.25) Отметим, что в плазме магнитосферы с большим запасом выполнено условие малости электрического поля по сравнению с магнитным. В этом случае, согласно дрейфовой теории, плотность тока электронов определяется следующей формулой (см. [6]): , a \ l b x (b ^ ) b] 1 [ЬхЯРеЛ (1 ОА) j e(r) = -епе(ип Ь В где концентрация гидродинамическая скорость вдоль магнитного поля ие\ ' 4 , а также продольное р е^ 4 и поперечное р е±_(х) давление определяются через функцию распределения ведущих центров Fe[ x , v ц 4 следующими формулами (см. [6]): e( r )= jV e(r,V|| / \ / \\ +00 ( +00 ~ гI г 4 е\\ 1 Г ’ /тп) -оо ^ О 2 7Г "'ey ) +00 (+00 Г I г I VО 1 . 1 н j . ) . н ) j (1.27) 138