Труды КНЦ вып.8 (ГЕЛИОФИЗИКА вып. 7/2017(8))

ki = //| / / 0ft>0 (^£\ £ {)0){]—icr^ , а индекс a = 2 используется для нижнего полупространства { г < 0} . в котором указанные параметры среды равны /12,82,0'2 . к2 = Ц2 о i^s 2s oCl)o — ^ 2 ) - Подставив формулы (1) в формулу B ( r , t ) = ro t/!(/*,/) , получим квадратурную формулу для комплексной амплитуды компоненты поля В у . Из-за больших размеров эту формулу не приводим. Расчеты по этой формуле проводились с помощью численного вычисления входящих в нее интегралов. На рис. 3 представлена зависимость безразмерной амплитуды установившихся колебаний компоненты поля B v от безразмерной координаты Л' для численного решения задачи о поле гармонически колеблющегося точечного электрического диполя на границе диэлектрика с параметрами //, = £} = 1, <7, = 0 и проводника с параметрами //2= е 2 = 1, ег2 = s (] oj (] . а также эта зависимость, рассчитанная по квадратурной формуле для точного аналитического решения вдоль двух прямых, проходящих параллельно оси X через точки с безразмерными координатами у = 0 , 5 ,- = —1 в проводнике и у = 0,5, г = 1 в диэлектрике. Видно, что две указанные зависимости очень близки между собой. Этот факт подтверждает хорошую точность предложенной схемы. хЮ': Рис. 3. Амплитуда гармонических колебаний компоненты поля В у при наличии точечного диполя на границе двух сред. Слева в проводнике, справа в диэлектрике, 1— точное решение, 2 — численное решение В однородном проводнике векторный потенциал точечного электрического диполя, находящегося в начале координат и направленного вдоль оси х , в системе СИ задан формулой (■ x , t ) = ~ ММо Ая \ х ехр С 7/|л:|Л|<Й, ( 2 с dt t - \ х \ с\ /£Ш_ 8 пс 9(с?-|дс|) 121