Труды КНЦ вып.8 (ХИМИЯ И МАТЕРИАЛОВЕДЕНИЕ вып. 5/2017(8))

Сначала фотодиод устанавливался в центральной области картины рассеяния, далее его положение изменяли с шагом в 3° в положительном и отрицательном направлениях и фиксировали показания мультиметра, установленного в режим амперметра. При каждом измерении ожидали стабилизации показания прибора, когда процессы перекачки энергии сводились к минимуму. Расчет величин фотовольтаического и диффузионного полей в исследованных кристаллах осуществлялся в программе Mathcad 15.0. Обработка результатов и выводы Итоговое значение величин фотовольтаического и диффузионного полей определялись по следующим формулам [6]: р ____________________ Л(Г-с+Г+с ) Еру 2 л n er 33jco sO s c ° s [ )+^en or5i І^апѲ^ б іп Ѳ ^ s i n i - ^ - p _ Л(г - с ~ г+с) £n —------------------------------------------ 2 n nlr 33 Jcose‘nc o s^ j-j+n en^r 51 Jtane ‘nsine‘nsin^f-^j (1) (2) где Epv - напряженность фотовольтаического поля, ED - напряженность диффузионного поля, X - длина волны, Ѳ$" - угол рассеянного излучения, Г-С и Г+С - коэффициенты усиления (индексы «-» и «+» указывают направление рассеянного излучения против и вдоль направления полярной оси кристалла, соответственно), ne и no — показатели преломления необыкновенного и обыкновенного луча, соответственно, r 33 и r5I — электрооптические коэффициенты для LiNbO3. Показатели преломления необыкновенного и обыкновенного лучей определялись из эмпирических уравнений, приведенных в [7]: п е = 4,5 567 + 2,6 05 • 10" 7 • Т2 + О097+2 7•10~8-J2 _ 2,24 • 10 " 2 •X2 (3) е ’ ’ Л2- ( 0 ,201+5,4-10-8-Т2) 2 ’ ѵ ’ п 0 = 4,9 130 + 1173+165•10~88 'т* _ 2,78 - 1 0 " 2 •X2 (4) 0 ’ Я2- ( 0 ,212+2,7-10-8-Т2) 2 ’ ѵ ’ Эффективный интервал взаимодействия соответствует расстоянию между точками, где появляется рассеивающая компонента (центр рассеяния) и границей освещенной области, и может быть рассчитан следующим образом [6]: V / = з п р и < a rc ta n S ) , (5) Wj ~ 2 s i n e lJ l I при б]” —a r c ta n Q ^ ) , (6) где wp - диаметр падающего лазерного луча, d - ширина кристалла в направлении прохождения излучения. Затем определяли коэффициенты усиления для положительного и отрицательного направлений главной оптической оси кристалла ниобата лития [6] 227