Труды КНЦ вып.39 (ЭНЕРГЕТИКА вып. 5/2016(39))

Следовательно, при развитии искрового процесса эквивалентную длину протяженного проводника можно представить как сумму длин проводника и искрового канала или искровых каналов (рис. 3, 4): l.{t) =L+nM{ l - e - a't/r"), (1) где L - длина электрода в грунте; М - длина искрового канала к моменту времени т , при котором импульсное сопротивление проводника минимально; п - число искровых каналов; а - коэффициент искрообразования, учитывающий влияние полной длины искрового канала. Предполагается, что у стенок искрового канала происходит растекание тока, т.е. также формируется распухающий чехол, проходящий те же стадии, что и вокруг самого подземного проводника. Для теоретического представления такой модели представим схематически искровые процессы, как показано на рис. 4. Рис. 4. Искрообразование и ионизация вокруг вертикального электрода в грунте Сопротивление вертикального электрода при напряженности электрического поля ниже критического: Д = | ■ (2) 2яг“ + 2лгЬ 'о где г0 - радиус электрода. В случае, когда напряженность электрического поля превышает критическое значение, динамика изменения сопротивления подземного проводника при разряде на него емкостного накопителя происходит в две стадии: стадия нарастания и стадия затухания тока. 21